計量
計量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/03/20 10:19 UTC 版)
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計量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/06/15 22:26 UTC 版)
「フロイド・メイウェザー・ジュニア 対 ローガン・ポール戦」の記事における「計量」の解説
2021年6月5日、試合前日の公開計量を行い、ローガンには190ポンドの体重制限がかけられ、メイウェザーには体重制限がかけられていない契約で、メイウェザーは155ポンド(70.3キロ)、ローガンは189.5ポンド(85.9キロ)で計量。体重差は約15キロとなり身長もローガンが15センチ上回ったが、メイウェザーは、これまでにも試合当日までに対戦相手が大幅に増量をした体重差のある試合を何度も経験しており、ボクシングの経験がアマ1戦(0勝0敗1引分)、プロ1戦(0勝1敗)しかないローガンとはボクシングのスキルや経験でかなり差があるので体重差は問題にならないと語った。
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出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/07/02 20:54 UTC 版)
「フロイド・メイウェザー・ジュニア 対 コナー・マクレガー戦」の記事における「計量」の解説
2017年8月25日、試合前日の公開計量を行い、メイウェザーは149.5ポンド(67.8キロ)、マクレガーは153ポンド(69.3キロ)で計量。契約体重のスーパーウェルター級のリミットは154ポンドなので、メイウェザーは4.5ポンド、マクレガーは1ポンド、リミットより軽い計量となった。メイウェザーは過去にスーパーウェルター級契約で2試合を行っているが、オスカー・デ・ラ・ホーヤ戦は150ポンド、ミゲール・コット戦は151ポンドと、いずれも154ポンドのリミットよりも軽い体重で仕上げている。
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計量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/02/17 02:00 UTC 版)
以下では X をノルム空間とする。X の部分集合 W に対して、f(W):= {f(x) | x∈W} とする。X 内の二つの部分集合 C, C' に対し、等長写像 f が存在して f( C' ) = C が言えるとき、C と C' は合同であるという。また、aC:= {ax | x∈C} としたとき、ある正数 k が存在して f( C' ) = kC がいえれば、C と C' は相似であるという。 X がさらに計量ベクトル空間であって、||x|| =
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計量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2019/01/17 08:52 UTC 版)
辺の長さを a {\displaystyle a\,} とする。 超体積: 5 96 a 4 ≈ 0.023292375 a 4 {\displaystyle {\frac {\sqrt {5}}{96}}a^{4}\approx 0.023292375a^{4}} 超表面積: 5 2 12 a 3 ≈ 0.589255659 a 3 {\displaystyle {\frac {5{\sqrt {2}}}{12}}a^{3}\approx 0.589255659a^{3}} 表 話 編 歴 多胞体 正五胞体 正八胞体 正十六胞体 正二十四胞体 正百二十胞体 正六百胞体 {3,3,3} {4,3,3} {3,3,4} {3,4,3} {5,3,3} {3,3,5}
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出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2020/12/27 16:23 UTC 版)
「クルスカル・スゼッケル座標系」の記事における「計量」の解説
これらの座標系の計量は d s 2 = 32 G 3 M 3 r e − r / 2 G M ( − d T 2 + d R 2 ) + r 2 d Ω 2 {\displaystyle ds^{2}={\frac {32G^{3}M^{3}}{r}}e^{-r/2GM}(-dT^{2}+dR^{2})+r^{2}d\Omega ^{2}} となる。ここでのr は次の方程式により陰的に定義される。 T 2 − R 2 = ( 1 − r 2 G M ) e r / 2 G M {\displaystyle T^{2}-R^{2}=\left(1-{\frac {r}{2GM}}\right)e^{r/2GM}} またはランベルトのW関数W を用いて陽的に書き下すと r 2 G M = 1 + W ( R 2 − T 2 e ) {\displaystyle {\frac {r}{2GM}}=1+W\left({\frac {R^{2}-T^{2}}{e}}\right)} である。 事象の地平線の位置 (r = 2GM ) でこれらの座標系は次のようになる。 U = T − R {\displaystyle U=T-R} V = T + R , {\displaystyle V=T+R,} 事象の地平線において計量は良い振る舞いをしていて特異点を持たないことが分かる。
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出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/05/05 07:55 UTC 版)
「ポワンカレの円板モデル」の記事における「計量」の解説
u, v を通常のユークリッドノルムを備えた実 n-次元ベクトル空間 Rn の二つのベクトルで、そのノルムがともに 1 より小さいものとすると、 δ ( u , v ) = 2 ‖ u − v ‖ 2 ( 1 − ‖ u ‖ 2 ) ( 1 − ‖ v ‖ 2 ) {\displaystyle \delta (u,v)=2{\frac {\lVert u-v\rVert ^{2}}{(1-\lVert u\rVert ^{2})(1-\lVert v\rVert ^{2})}}} と置いて等距不変量が定義できる。ここで ǁ⋅ǁ は通常のユークリッドノルムである。故にこの距離函数は d ( u , v ) = a r cosh ( 1 + δ ( u , v ) ) {\displaystyle d(u,v)=\operatorname {ar\,\cosh } (1+\delta (u,v))} と書ける。この距離函数はノルムが 1 より小さい任意の二ベクトルに対して定義され、そのようなベクトル全体の成す集合を定曲率 −1 の双曲空間のモデルとするような距離空間の構造を定める。このモデルは、双曲空間内の交叉する二直線のなす角が、このモデルにおける角と等しいという共形性(等角性)を持つ。 ポワンカレ円板模型に付随する計量テンソルは d s 2 = 4 ∑ i d x i 2 ( 1 − ∑ i x i 2 ) 2 {\displaystyle ds^{2}=4{\frac {\sum _{i}dx_{i}^{2}}{(1-\sum _{i}x_{i}^{2})^{2}}}} で与えられる。ここに xi は全体空間における直交座標を意味する。円板模型における測地線は境界球面 Sn−1 に直交する円によって与えられる。
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出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2019/12/23 06:58 UTC 版)
ゲーデルの解は、次の計量 (metric) で表される。 d s 2 = 1 2 ω 2 ( − ( d t + e x d z ) 2 + d x 2 + d y 2 + 1 2 e 2 x d z 2 ) , − ∞ < t , x , y , z < ∞ {\displaystyle ds^{2}={\frac {1}{2\omega ^{2}}}\,\left(-\left(dt+e^{x}\,dz\right)^{2}+dx^{2}+dy^{2}+{\frac {1}{2}}e^{2x}\,dz^{2}\right),\quad -\infty <t,x,y,z<\infty } ここでωは、ゼロではない実の定数で、角速度を表す。
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計量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/06/06 03:25 UTC 版)
辺の長さを a {\displaystyle a\,} とする。 面の面積 A = 3 4 a 2 {\displaystyle A={{\sqrt {3}} \over 4}a^{2}} ≈ 0.433012702 a 2 {\displaystyle \approx 0.433012702a^{2}} 表面積 S = 4 A = 3 a 2 {\displaystyle S=4A={\sqrt {3}}a^{2}} ≈ 1.732050808 a 2 {\displaystyle \approx 1.732050808a^{2}} 高さ h = 6 3 a {\displaystyle h={\frac {\sqrt {6}}{3}}a} ≈ 0.816496581 a {\displaystyle \approx 0.816496581a} 体積 V = 1 3 A h = 2 12 a 3 {\displaystyle V={\frac {1}{3}}Ah={{\sqrt {2}} \over 12}a^{3}} ≈ 0.117851130 a 3 {\displaystyle \approx 0.117851130a^{3}} 辺と面のなす角 tan − 1 2 {\displaystyle \tan ^{-1}{\sqrt {2}}} ≈ 54.735610 ∘ {\displaystyle \approx 54.735610^{\circ }} 二面角 cos − 1 1 3 = tan − 1 8 {\displaystyle \cos ^{-1}{\frac {1}{3}}=\tan ^{-1}{\sqrt {8}}} ≈ 70.528779 ∘ {\displaystyle \approx 70.528779^{\circ }} 中心と頂点を結ぶ直線のなす角 π 2 + sin − 1 1 3 = 2 tan − 1 2 {\displaystyle {\frac {\pi }{2}}+\sin ^{-1}{\frac {1}{3}}=2\tan ^{-1}{\sqrt {2}}} ≈ 109.471221 ∘ {\displaystyle \approx 109.471221^{\circ }} 頂点の立体角 3 cos − 1 1 3 − π = cos − 1 23 27 {\displaystyle 3\cos ^{-1}{\frac {1}{3}}-\pi =\cos ^{-1}{\frac {23}{27}}} ≈ 0.551285598 s r {\displaystyle \approx 0.551285598\ \mathrm {sr} } 外接球(頂点を通る球)の半径 R = 3 8 a {\displaystyle R={\sqrt {\frac {3}{8}}}a} ≈ 0.612372436 a {\displaystyle \approx 0.612372436a} 内接球(面と接する球)の半径 r = 1 3 R = 1 24 a {\displaystyle r={1 \over 3}R={1 \over {\sqrt {24}}}a} ≈ 0.204124145 a {\displaystyle \approx 0.204124145a} 中接球(辺と接する球)の半径 r M = r R = 1 8 a {\displaystyle r_{\mathrm {M} }={\sqrt {rR}}={1 \over {\sqrt {8}}}a} ≈ 0.353553391 a {\displaystyle \approx 0.353553391a} 傍接球の半径 r E = 1 6 a {\displaystyle r_{\mathrm {E} }={1 \over {\sqrt {6}}}a} ≈ 0.408248290 a {\displaystyle \approx 0.408248290a} 頂点から傍心(傍接球の中心)までの距離 3 2 a {\displaystyle {\sqrt {\frac {3}{2}}}a} ≈ 1.224744871 a {\displaystyle \approx 1.224744871a}
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「 計量」の例文・使い方・用例・文例
- 計量カップ
- この計量カップには8オンスの液体が入る
- 材料の選び方や正確な計量方法から、シンプルなシフォンケーキやスポンジケーキを手早く作る方法まで、ケーキ作りの基礎を学んでください。
- 計量する前にすりきりしなさい。
- この計量器は水の消費量を示す.
- 計量カップ[ジャッグ, スプーン].
- ガス計量器.
- 村では、新しいパイプラインは水の終わりが貴重な液体であることを示し、質素に分配され、一滴ずつが計量される
- 水の流れを計器で計量してください
- 郵便料金を示している計量器で計って切手を貼る
- 計量経済学の、または、計量経済学に関する
- 計量経済学の理論
- 計量法としてメートルを基準としない
- 液体または粒状成分を測るのに用いられる計量カップ
- 6本の計量足がある韻文線
- 1人前に計量し袋に入れた紅茶
- ノルウェーの経済学者で、計量経済学における業績で知られる(1895年−1973年)
- オランダの経済学者で、計量経済学における業績で知られる(1903年−1994年)
- 1キログラムの1000分の1と同等の重さの計量単位
- センタルという,穀物を計量するのに使われた,100ポンドに相当する重量の単位
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