発散定理とは? わかりやすく解説

発散定理

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2024/05/16 23:18 UTC 版)

発散定理(はっさんていり、英語: divergence theorem)は、ベクトル場発散を、その場によって定義される流れの面積分に結び付けるものである。

ガウスの定理(ガウスのていり、英語: Gauss' theorem)とも呼ばれる。

発見

1762年ジョゼフ=ルイ・ラグランジュによって発見され、その後カール・フリードリヒ・ガウス(1813年)、ジョージ・グリーン(1825年)、ミハイル・オストログラツキー(1831年)によって、それぞれ独立に再発見された[1][注 1]。オストログラツキーは、またこの定理に最初の証明を与えた人物でもある。

定理の内容

数式を用いて述べると次のようになる。まず、R3 で定義された滑らかなベクトル場


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発散定理

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/05/17 04:37 UTC 版)

一般化されたストークスの定理」の記事における「発散定理」の解説

同様に、発散定理 ∫ V o l ∇ ⋅ F d V o l = ∮ ∂ Vol F ⋅ d Σ {\displaystyle \int _{\mathrm {Vol} }\nabla \cdot \mathbf {F} \mathrm {d} _{\mathrm {Vol} }=\oint _{\partial \operatorname {Vol} }\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {\Sigma }}} はベクトル場ユークリッド体積形式縮約することによって得られる (n-1) 形式とみなす場合特殊ケースである。これの応用F = fc場合である。ここで c は任意の定数ベクトル。積の発散実行すると、 c ⋅ ∫ V o lf d V o l = c ⋅ ∮ ∂ V o l f d Σ {\displaystyle \mathbf {c} \cdot \int _{\mathrm {Vol} }\nabla f\mathrm {d} _{\mathrm {Vol} }=\mathbf {c} \cdot \oint _{\partial \mathrm {Vol} }f\mathrm {d} {\boldsymbol {\Sigma }}} が得られる。これは任意の c について成り立つため、 ∫ V o lf d V o l = ∮ ∂ V o l f d Σ {\displaystyle \int _{\mathrm {Vol} }\nabla f\mathrm {d} _{\mathrm {Vol} }=\oint _{\partial \mathrm {Vol} }f\mathrm {d} {\boldsymbol {\Sigma }}} が成り立つ。

※この「発散定理」の解説は、「一般化されたストークスの定理」の解説の一部です。
「発散定理」を含む「一般化されたストークスの定理」の記事については、「一般化されたストークスの定理」の概要を参照ください。

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