固有時

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固有時

出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2024/05/30 14:00 UTC 版)

物理学
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カテゴリ 物理学

相対性理論における固有時（こゆうじ、英: proper time）とは、注目する物体に伴い運動する系における時間である。

観測者系の時刻は座標変換に対し不変な量ではないため、観測者の時刻を用いて記述した物理法則は、他の系では適用できない。固有時は座標変換に対して不変な形で物理法則を記述するために導入される。

定義

ある観測対象について (ct)²-x²-y²-z²（c: 光速、t: 観測者にとっての時間、(x, y, z): 観測者にとっての物体の空間座標）はローレンツ変換に関して不変な量であり、いかなる座標系で観測しても同値となる。そこで、この量をもとに d(cτ)²=d(ct)²-dx²-dy²-dz² として τ および Τ=∫dτ を時刻と時間の不変量として定義する。この τ が固有時である。

性質

恒等的に(x, y, z)=0である時、当然τ=tである。常に(x, y, z)=0が成立するということは、それは観測対象の物体と共に移動する座標系で対象を観測していることに他ならない。これがτが固有時と呼ばれる所以である。つまり、固有時とは物体固有の時間という意味である。

特殊相対性理論においては、力学法則はローレンツ変換に関して不変であることが要求されるため、力学法則の記述は相対論以前の絶対時間に代えて固有時を用いる。例えば、ニュートン力学において ${\boldsymbol {F}}={\frac {d{\boldsymbol {p}}}{dt}}$

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固有時

出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2022/06/13 06:49 UTC 版)

「特殊相対性理論」の記事における「固有時」の解説

本節では光速を超えずに移動する観測者 A の感じる時間の長さ（観測者の固有時間）s が、A の世界線の（ミンコフスキー計量で測った）「長さ」に一致することを示す。