幾何学的考察とは? わかりやすく解説

幾何学的考察

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/06/10 22:23 UTC 版)

長さの収縮」の記事における「幾何学的考察」の解説

幾何学的な考察加えると、長さの収縮三角法現象とみなすことができ、E3における回転前後直方体を通る平行な切片類似している(右の左半分の図参照)。これはE1,2の直方体押し上げるユークリッド的類似である。しかし、後者場合押し上げられ直方体を動く板の世界スラブ(world slab)と解釈することができる。 画像: 左: 3次元ユークリッド空間E3で回転した直方体断面回転前よりも回転方向長くなっている。右: ミンコフスキー時空1つ空間次元隠された)E1,2にある動く薄板世界スラブで、押し上げられ直方体押し上げられ方向断面がその前よりも薄くなっている。いずれの場合横方向影響受けず直方体それぞれの隅で重な3つの平面相互に直交している(右はE1,2の意味で、左はE3の意味で)。 特殊相対性理論では、ポアンカレ変換アフィン変換1つであり、慣性運動代わりの状態(および原点選び方の違い)に対応するミンコフスキー時空上の代わりデカルト座標図の間の変換として特徴づけられる。ローレンツ変換線形変換である(原点維持するポアンカレ変換である。ローレンツ変換は、ミンコフスキー幾何学では、ユークリッド幾何学回転がする役割と同じ役割をする(ローレンツ群時空自己等長の等方群を形成する)。実際特殊相対性理論は以下の表で示されるように、主にミンコフスキー時空一種の非ユークリッド三角法勉強することに帰着する3つの平面三角法三角法放物線双曲線クライン幾何学ユークリッド平面 ガリレオ平面 ミンコフスキー平面 記号E2 E0,1 E1,1 二次形式正定値 退化 非退化であるが非定義 等長群E(2) E(0,1) E(1,1) 等方群SO(2) SO(0,1) SO(1,1) 等方性種類回転(rotations) shears boosts Rを超えた代数複素数 二重数 分解型複素数 ε2-1 0 1 時空解釈なし ニュートン時空 ミンコフスキー時空 傾斜tan φ = m tanp φ = u tanh φ = v コサインcos φ = (1+m2)−1/2 cosp φ = 1 cosh φ = (1-v2)−1/2 サインsin φ = m (1+m2)−1/2 sinp φ = u sinh φ = v (1-v2)−1/2 セカントsec φ = (1+m2)1/2 secp φ = 1 sech φ = (1-v2)1/2 コセカントcsc φ = m−1 (1+m2)1/2 cscp φ = u−1 csch φ = v−1 (1-v2)1/2

※この「幾何学的考察」の解説は、「長さの収縮」の解説の一部です。
「幾何学的考察」を含む「長さの収縮」の記事については、「長さの収縮」の概要を参照ください。

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