プラズマの誘電率とは? わかりやすく解説

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プラズマの誘電率

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/12/23 02:49 UTC 版)

プラズマ物理」の記事における「プラズマの誘電率」の解説

プラズマ見方には、それを荷電粒子集まり考え見方とともに、それを波動伝え連続媒質考え見方極めて有用である。そして一様定常プラズマ連続媒質としての性質誘電率呼ばれるただ一つテンソル量によって特徴付けられる。 定義 プラズマ中に電場 E ( r , t ) {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {r}},t)} とともにそこに誘起されプラズマ電流 j p ( r , t ) {\displaystyle {\boldsymbol {j}}_{p}({\boldsymbol {r}},t)} があるとして、電束密度 D ( r , t ) {\displaystyle {\boldsymbol {D}}({\boldsymbol {r}},t)} を ∂ D ∂ t = ε 0 ∂ E ∂ t + j p ( r , t ) {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}=\varepsilon _{0}{\frac {\partial {\boldsymbol {E}}}{\partial t}}+{\boldsymbol {j}}_{p}({\boldsymbol {r}},t)} で定義する。そして正弦波形の波動を表すのに複素数表示用い、これらの物理量はすべて単色平面波: E ( r , t ) = E ( k , ω ) e i ( k ⋅ r − ω t ) {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {r}},t)={\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {k}},\omega )e^{i({\boldsymbol {k}}\cdot {\boldsymbol {r}}-\omega t)}} :(*) の形をしているとする。すると線形理論の範囲内で D ( k , ω ) = ε ^ ( k , ω ) ⋅ E ( k , ω ) {\displaystyle {\boldsymbol {D}}({\boldsymbol {k}},\omega )={\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )\cdot {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {k}},\omega )} と書くことが出来る。ここで ε ^ ( k , ω ) {\displaystyle {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )} がプラズマの誘電率である。 誘電率テンソル 磁場プラズマでは磁場による異方性のため、誘電率テンソルになる。そしてそのテンソルは、考えている体系磁場方向を軸として回転対称であるおかげで次のような特殊な形をしていることが示される。 ε ^ ( k , ω ) = ( ε ⊥ ( k , ω ) − ε T ( k , ω ) 0 ε T ( k , ω ) ε ⊥ ( k , ω ) 0 0 0 ε ‖ ( k , ω ) ) {\displaystyle {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\perp }({\boldsymbol {k}},\omega )&-\varepsilon _{T}({\boldsymbol {k}},\omega )&0\\\varepsilon _{T}({\boldsymbol {k}},\omega )&\varepsilon _{\perp }({\boldsymbol {k}},\omega )&0\\0&0&\varepsilon _{\|}({\boldsymbol {k}},\omega )\end{pmatrix}}} ただし、ここでは磁場方向を z 方向とした。従ってこのテンソル独立成分は ε ⊥ ( k , ω ) , ε ‖ ( k , ω ) , ε T ( k , ω ) {\displaystyle \varepsilon _{\perp }({\boldsymbol {k}},\omega ),\varepsilon _{\|}({\boldsymbol {k}},\omega ),\varepsilon _{T}({\boldsymbol {k}},\omega )} の3つである。 なお一般に磁場プラズマではそこでの2つベクトル量結びつけるテンソルはすべてこの形をしている。次に述べ電気伝導度テンソルもその例の一つである。 計算法 誘電率 ε ^ ( k , ω ) {\displaystyle {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )} を具体的に求めるには、まず上の形の電場作用させた時にプラズマ中に流れ電子による電流計算し、その係数 j e ( k , ω ) {\displaystyle {\boldsymbol {j}}_{e}({\boldsymbol {k}},\omega )} から j e ( k , ω ) = σ ^ e ( k , ω ) ⋅ E ( k , ω ) {\displaystyle {\boldsymbol {j}}_{e}({\boldsymbol {k}},\omega )={\hat {\sigma }}_{e}({\boldsymbol {k}},\omega )\cdot {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {k}},\omega )} で表される電気伝導度電子成分 σ ^ e {\displaystyle {\hat {\sigma }}_{e}} を求める。そして同様にして電気伝導度イオン成分 σ ^ i {\displaystyle {\hat {\sigma }}_{i}} を求める。すると誘電率は ε ^ ( k , ω ) = ε 0 1 ^ + i ω σ ^ e ( k , ω ) + i ω σ ^ i ( k , ω ) {\displaystyle {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )=\varepsilon _{0}{\hat {\boldsymbol {1}}}+{\frac {i}{\omega }}{\hat {\sigma }}_{e}({\boldsymbol {k}},\omega )+{\frac {i}{\omega }}{\hat {\sigma }}_{i}({\boldsymbol {k}},\omega )} と求まる(ここで 1 ^ {\displaystyle {\hat {1}}} は単位テンソルを表す)。その際電流求めるために使用した方程式系近似程度により、その近似従った誘電率得られる分散 誘電率が ω {\displaystyle \omega } に依存するのは、電流形成する荷電粒子過去経験した電場履歴を憶えていて、それが現在の電流にも影響するために起き現象である。これは通常の誘電体にもあり、光の色の分散引き起こすもととなる性質なので、単に「分散(dispersion)」、あるいは「時間分散temporal dispersion)」 と呼ばれる。 それに対して誘電率が k {\displaystyle {\boldsymbol {k}}} に依存する現象は、荷電粒子他の場所での電場経験してやってくるために起こる現象なので固体誘電体には存在せずプラズマ特徴的な性質である。これを「空間分散spatial dispersion)」という。 誘電率の縦成分 ε ℓ ( k , ω ) = k ⋅ ε ^ ( k , ω ) ⋅ k / k 2 {\displaystyle \varepsilon _{\ell }({\boldsymbol {k}},\omega )={\boldsymbol {k}}\cdot {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )\cdot {\boldsymbol {k}}/k^{2}} というスカラー量誘電率の縦成分と言う。これは比較簡単な形に得られいろいろな局面現れる重要な量である。とくに ω = 0 {\displaystyle \omega =0} の場合には簡単になって ε ℓ ( k , 0 ) = ε 0 ( 1 + k D 2 k 2 ) {\displaystyle \varepsilon _{\ell }({\boldsymbol {k}},0)=\varepsilon _{0}(1+{\frac {k_{D}^{2}}{k^{2}}})} となり、これはプラズマ中のデバイ遮蔽効果を表す。ここで k D {\displaystyle k_{D}} はデバイ波数デバイの長さ逆数)である。実際静止点電荷q の周りポテンシャル誘電体中電磁場マクスウェル方程式一つ d i v D = q δ ( r ) {\displaystyle div{\boldsymbol {D}}=q\delta ({\boldsymbol {r}})} からフーリエ変換用いて求めときには計算途中にこの: ε ℓ ( k , 0 ) {\displaystyle \varepsilon _{\ell }({\boldsymbol {k}},0)} が現れ最終的にデバイ-ヒュッケルポテンシャル得られるこのようにして誘電率プラズマ連続媒質としての性質的確に表現していることが分かる

※この「プラズマの誘電率」の解説は、「プラズマ物理」の解説の一部です。
「プラズマの誘電率」を含む「プラズマ物理」の記事については、「プラズマ物理」の概要を参照ください。

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