許容される時空とは? わかりやすく解説

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許容される時空

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/11/28 14:08 UTC 版)

位相的弦理論」の記事における「許容される時空」の解説

弦理論基本弦は2-次元曲面である。N = (1,1) シグマモデルとして知られている量子場理論それぞれの曲面の上定義される。この理論曲面から超多様体英語版)への写像からなる物理的には、超多様体時空解釈され各々写像時空の中の弦の埋め込み解釈される空間のみの時空だけが位相弦を許容する古典的には、理論加え超対称性ペア満たすような時空選択する必要があるので、実際は N = (2,2) シグマモデルとなる。このことは時空ケーラー多様体であり、H-フラックス英語版)がゼロ同一視される場合の例である。しかし、一般的な場合では対象空間一般化されケーラー多様体ときには、H-フラックス非自明となる。 今まで空間だけを背景として通常の弦を記述してきた。これらの弦は決しトポロジカルではない。これらを位相的弦理論とするためには、シグマモデル1988年エドワード・ウィッテン考案した位相的ツイスト英語版)と呼ばれる過程通して変形する必要がある重要な見方として、これらの理論はR-対称性英語版)として知られている 2つU(1) 対称性持っていることで、ローレンツ対称性回転対称性とR-対称性組み合わせた変形である。2つのR-対称性どちらか使い2つ異な理論であるA-モデルB-モデルとを導くことができる。このツイスト操作の後に、理論作用BRST英語版)完全となり、結果として理論力学を持たなくなるが、代って全ての観測量構成トポロジーのみに依存するそのような理論のことを位相的弦理論という。 古典力学的にはこの操作ツイスト)の過程はいつでも可能であるが、量子力学的には U(1) 対称性アノマリーとなるかもしれない。この場合にはツイストできない例えば、H = 0ケーラー場合には、A-モデルを導くツイストはいつも可能であるが、B-モデルを導くには時空第一チャーン類ゼロのときにのみ可能である。このことは時空カラビ・ヤウであることを意味する.さらに一般的には、(2,2) 理論2つ複素構造持っていて、B-モデル随伴バンドル英語版)の第一チャーン類の和がゼロとなるときに存在し他方A-モデルチャーン類の差がゼロ時に存在するケーラー多様体場合には、2つ複素構造が同じであり、従って(チャーン類の)差はいつもゼロであるので、A-モデルはいつも存在する時空一般化されケーラーであるから次元の数は偶数である以外には制限はない。しかしながら球面ではない世界面を持つ全ての相関函数は、時空複素次元が3でない限りゼロとなるので、複素次元が3である時空が最も興味深い。このことは現象論にとっても幸運なことで、現象論的なモデルでも複素次元が3の空間へコンパクト化された物理的な弦理論をしばしば使う。たとえ同一空間の上であっても位相的弦理論物理的弦理論等価ではないが、ある超対称性を持つ量は2つ理論一致する

※この「許容される時空」の解説は、「位相的弦理論」の解説の一部です。
「許容される時空」を含む「位相的弦理論」の記事については、「位相的弦理論」の概要を参照ください。

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