物理的解釈
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2016/11/14 09:58 UTC 版)
セケレシュ (1965) は大きな距離における別々のワイルスカラーに対し解釈を与えた。 Ψ 2 {\displaystyle \Psi _{2}} は「クーロン」項で、源の重力単極子を表わす。 Ψ 1 {\displaystyle \Psi _{1}} & Ψ 3 {\displaystyle \Psi _{3}} はそれぞれ外向きと内向きの「縦」放射項である。 Ψ 0 {\displaystyle \Psi _{0}} & Ψ 4 {\displaystyle \Psi _{4}} はそれぞれ外向きと内向きの「横」放射項である。 一般の、放射を持つ漸近平坦な時空（ペトロフ分類（英語版） I) の場合、 Ψ 1 {\displaystyle \Psi _{1}} & Ψ 3 {\displaystyle \Psi _{3}} はヌル四つ組を適切に選ぶことによりゼロに変換することができる。したがって、これらをゲージ量と見ることもできる。 特に重要なのはワイルスカラー Ψ 4 {\displaystyle \Psi _{4}} である。外向きの重力波放射は（漸近平坦な時空においては）次のように記述できることが示せる。 Ψ 4 = 1 2 ( h ¨ θ ^ θ ^ − h ¨ ϕ ^ ϕ ^ ) + i h ¨ θ ^ ϕ ^ = − h ¨ + + i h ¨ × . {\displaystyle \Psi _{4}={\frac {1}{2}}\left({\ddot {h}}_{{\hat {\theta }}{\hat {\theta }}}-{\ddot {h}}_{{\hat {\phi }}{\hat {\phi }}}\right)+i{\ddot {h}}_{{\hat {\theta }}{\hat {\phi }}}=-{\ddot {h}}_{+}+i{\ddot {h}}_{\times }\ .} ここで、 h + {\displaystyle h_{+}} および h × {\displaystyle h_{\times }} それぞれ重力波の偏極における「 +モード」と「×モード」であり、二重ドットは二階時間微分を表わす。 しかし、上述の解釈が成り立たなくなるような例も知られている。それは、円筒対称性を持つアインシュタイン方程式の真空厳密解の場合である。たとえば、静的な（無限に長い）円筒は、「クーロン」的ワイル要素 Ψ 2 {\displaystyle \Psi _{2}} から期待される重力場だけでなく、非零の「横波」成分 Ψ 0 {\displaystyle \Psi _{0}} および Ψ 4 {\displaystyle \Psi _{4}} を持つことがある。さらに、純粋に外向きのアインシュタイン・ローゼン波（英語版）が非零の「内向き横波」成分 Ψ 0 {\displaystyle \Psi _{0}} を持つことも知られている。
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物理的解釈
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/11/19 01:15 UTC 版)
厳密に正しいとは言い難いが、物理的イメージとしては以下のようなものである。 電磁波が物質内に入射して分極が生成されると、その分極は再び入射光と同等のエネルギーをもった電磁波を放出する。さらに、その電磁波は分極をつくる。 このように、電磁波と分極がエネルギーを交換しながら物質中を伝播する現象およびその物理的量子状態がポラリトンである。部分的に分極であり電磁波でもあり、特定の時間・空間でどちらの状態にあるなどという解釈はせずに、その混合状態として取り扱うのがポラリトンである。 分極と電磁波を個別に考えるのではなく、その混合状態をポラリトンとして扱うことによって、全く異なる物理が見えてくる（#ポラリトンの導出を参照）。
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物理的解釈
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/12/15 04:03 UTC 版)
アレニウスの式は、反応する前に活性化エネルギーEa 以上のエネルギー（運動エネルギー）をもつ分子だけがエネルギー障壁を越えて反応が進むと解釈される。したがって反応速度k は温度T が高く、活性化エネルギーEa が低いと大きくなる。 アレニウスの式にあるボルツマン因子は2つの気体分子の2次反応においてマクスウェル・ボルツマン分布を積分することで得られるが、一般的な場合において理論的に導出することはできず、アレニウスの式は経験的に得られた式である。
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