CDW伝導の量子的モデルとは? わかりやすく解説

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CDW伝導の量子的モデル

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2018/02/04 10:06 UTC 版)

電荷密度波」の記事における「CDW伝導の量子的モデル」の解説

初期量子モデルには、真木和美によるソリトン対生成モデルや、凝縮されCDW電子がパイエルスギャップではなく kF固定され小さピン止めギャップコヒーレントトンネルするというバーディーン提案などがある。しかし真木の説ではシャープなしきい電場説明できず、バーディーンの説はしきい電場対し現象論的な解釈与えるにとどまった。そのさなか、KriveとRozhavskyは1985年論文において、電荷 ±q を持つソリトンと反ソリトン対生成すると q / ε に比例する内部電場 E* が発生することを指摘した静電エネルギー 1/2 ε (E ± E*)2 があることにより、しきい電場 ET = E* / 2 以下の印加電圧においてはソリトンエネルギー保存則を破らずにトンネルすることができない。このクーロンブロッケードしきい電場古典的なデピニング電場よりはるかに小さくCDW分極率と誘電応答 ε がピン止め強さ反比例するため不純物密度と同じスケール性を持つ 。 上記描像ならびに時間相関持ったソリトントンネリングについての論文2000年)を背景に、より新し量子モデル唱えられた。それによると、多数の平行分子鎖上荷電ソリトン転位ドロップレット[訳語疑問点]が核生成し、それらの複素秩序パラメータの間にジョセフソン的なカップリング成立する。『ファインマン物理学』III-21にならうと、秩序パラメータ時間発展シュレディンガー方程式創発的な古典論方程式として書き直したもの[訳語疑問点] で記述される狭帯域ノイズ関連現象帯電エネルギー周期的な放電起因するためポテンシャル詳細な形状には依存しない。以上のモデルからソリトン対生成のしきい電場ならびにより強い古典的デピニング電場両者導かれるアンダーソン論じるところでは、このモデルCDWネバネバした量子液体もしくは転位を含む量子固体として扱うものである

※この「CDW伝導の量子的モデル」の解説は、「電荷密度波」の解説の一部です。
「CDW伝導の量子的モデル」を含む「電荷密度波」の記事については、「電荷密度波」の概要を参照ください。

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