正準交換関係
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2020/11/01 23:22 UTC 版)
詳細は「正準交換関係」を参照 運動量基底と位置基底を適切に用いると、次の関係が簡単に示せる。 [ x ^ , p ^ ] = x ^ p ^ − p ^ x ^ = i ℏ . {\displaystyle \left[{\hat {x}},{\hat {p}}\right]={\hat {x}}{\hat {p}}-{\hat {p}}{\hat {x}}=i\hbar .} ハイゼンベルクの不確定性原理は、どれだけ正確に1粒子の運動量と位置を同時に知ることができるかという限界点を定義する。量子力学では、位置と運動量は共役変数となる。
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正準交換関係
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2016/05/08 07:53 UTC 版)
基本的に、相互作用のある場の交換関係はボゾンに対して、反交換関係はフェルミオンに対して与えられ、双方のテスト函数の上を渡る PDE の(実際は函数ではなく、超函数の)場のペイエールのブラケット(英語版)(Peierls bracket)の i 倍である。これはCCR/CAR代数(英語版)(CCR/CAR algebra)の形を持っている。 無限自由度を持つ CCR/CAR 代数は、多くの非同値な既約なユニタリ表現を持っている。理論をミンコフスキー空間上で定義しようとすると、いつも必要なわけではないが、真空状態を持っているユニタリな既約表現を選ぶ必要がある。
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正準交換関係
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2017/07/01 09:39 UTC 版)
「交換関係 (量子力学)」の記事における「正準交換関係」の解説
演算子には物理量に対応するものがあり、特に正準共役な変数同士の交換関係を正準交換関係 (英: canonical commutation relations, CCR) と言う。正準共役な関係にある、座標 q ^ j {\displaystyle {\hat {q}}_{j}} と運動量 p ^ k {\displaystyle {\hat {p}}_{k}} で、 [ q ^ j , p ^ k ] = q ^ j p ^ k − p ^ k q ^ j = i ℏ δ j k {\displaystyle [{\hat {q}}_{j},{\hat {p}}_{k}]={\hat {q}}_{j}{\hat {p}}_{k}-{\hat {p}}_{k}{\hat {q}}_{j}=i\hbar \delta _{jk}} という 交換関係が成り立つ( ℏ = h / 2 π {\displaystyle \hbar =h/2\pi } で h {\displaystyle h} はプランク定数)。勿論、古典論では上記の結果はゼロ( [ q ^ , p ^ ] = 0 {\displaystyle [{\hat {q}},{\hat {p}}]=0} )となる。
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