正準交換関係とは? わかりやすく解説

正準交換関係

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2020/11/01 23:22 UTC 版)

運動量演算子」の記事における「正準交換関係」の解説

詳細は「正準交換関係」を参照 運動量基底位置基底適切に用いると、次の関係が簡単に示せる。 [ x ^ , p ^ ] = x ^ p ^ − p ^ x ^ = i ℏ . {\displaystyle \left[{\hat {x}},{\hat {p}}\right]={\hat {x}}{\hat {p}}-{\hat {p}}{\hat {x}}=i\hbar .} ハイゼンベルクの不確定性原理は、どれだけ正確に粒子の運動量と位置同時に知ることができるかという限界点定義する量子力学では位置運動量共役変数となる。

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正準交換関係

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2016/05/08 07:53 UTC 版)

自由場」の記事における「正準交換関係」の解説

基本的に相互作用のある場の交換関係ボゾンに対して反交換関係フェルミオンに対して与えられ双方テスト函数の上を渡る PDE の(実際函数ではなく超函数の)場のペイエールのブラケット英語版)(Peierls bracket)の i 倍である。これはCCR/CAR代数英語版)(CCR/CAR algebra)の形を持っている。 無限自由度を持つ CCR/CAR 代数は、多くの非同値既約ユニタリ表現持っている理論ミンコフスキー空間上で定義しようとすると、いつも必要なわけではないが、真空状態持っているユニタリ既約表現を選ぶ必要がある

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正準交換関係

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2017/07/01 09:39 UTC 版)

交換関係 (量子力学)」の記事における「正準交換関係」の解説

演算子には物理量対応するものがあり、特に正準共役変数同士交換関係を正準交換関係 (英: canonical commutation relations, CCR) と言う。正準共役な関係にある、座標 q ^ j {\displaystyle {\hat {q}}_{j}} と運動量 p ^ k {\displaystyle {\hat {p}}_{k}} で、 [ q ^ j , p ^ k ] = q ^ j p ^ k − p ^ k q ^ j = i ℏ δ j k {\displaystyle [{\hat {q}}_{j},{\hat {p}}_{k}]={\hat {q}}_{j}{\hat {p}}_{k}-{\hat {p}}_{k}{\hat {q}}_{j}=i\hbar \delta _{jk}} という 交換関係成り立つ( ℏ = h / 2 π {\displaystyle \hbar =h/2\pi } で h {\displaystyle h} はプランク定数)。勿論、古典論では上記結果ゼロ( [ q ^ , p ^ ] = 0 {\displaystyle [{\hat {q}},{\hat {p}}]=0} )となる。

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