ガリレイの相対性原理

デジタル大辞泉

ガリレイ‐の‐そうたいせいげんり〔‐サウタイセイゲンリ〕【ガリレイの相対性原理】

読み方：がりれいのそうたいせいげんり

互いに静止または等速度運動をしている座標系ではすべて同等にニュートンの運動の法則が成り立つという原理。アインシュタインの相対性原理に対していう。

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ガリレイ変換

出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2023/10/07 09:57 UTC 版)

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ガリレイ変換（ガリレイへんかん、英: Galilean transformation）とはある慣性系における物理現象の記述を別の慣性系での記述に変換するための座標変換の方法の一つである。ニュートンの運動方程式を不変に保つため、ガリレイ変換の前後でニュートン力学の法則は不変に保たれる。対して相対論的運動方程式やマクスウェルの方程式は不変に保たないため、光速に近い速度の関わる物理現象に適用すると現実の物理法則と乖離する。なお相対論的効果も考慮した変換はローレンツ変換を参照。

概要

座標系 x,y,z,t で表される慣性系 S に対して、座標系 x′,y′,z′,t′ で表される慣性系 S′ が速度 V_x で相対運動しているとする。ただし運動方向を x 軸と x′ 軸の正方向とし、y 軸と y′ 軸およびz 軸と z′ 軸の方向も一致させる。このとき慣性系 S から慣性系 S′ へのガリレイ変換は次のように定義される。

${\displaystyle x'=x-tV_{x},y'=y,z'=z,t'=t}$

図1.座標格子のガリレイ変換

図2.ガリレイ変換。左図は慣性系${\displaystyle S}$

一般
相対論

背景	一般相対論の数学 関連文献
基礎	特殊相対性理論 等価原理 世界線 リーマン幾何学 時空図
現象	二体問題（英語版） 重力レンズ 重力波 慣性系の引きずり 測地的効果（英語版） 事象の地平面 重力の特異点 ブラックホール
方程式	線形化重力（英語版） PPN形式 アインシュタイン方程式 測地線 フリードマン方程式 ADM形式（英語版） BSSN形式（英語版） ハミルトン＝ヤコビ＝アインシュタイン方程式（英語版）
発展 理論	カルツァ＝クライン理論 量子重力理論 ブランス＝ディッケ理論（英語版）
解（英語版）	シュワルツシルト ノルドシュトロム ゲーデル カー カー・ニューマン カスナー（英語版） タアブ・NUT（英語版） ミルン（英語版） フリードマン・ルメートル・ロバートソン・ウォーカー pp-wave時空（英語版） ファン・ストックム・ダスト（英語版）

科学者

• アインシュタイン
• ローレンツ
• ヒルベルト
• ポアンカレ
• シュヴァルツシルト
• ド・ジッター
• ライスナー
• ノルドシュトルム
• ワイル
• エディントン
• フリードマン
• ミルン
• ツビッキー
• ルメートル
• ゲーデル
• ホイーラー
• ロバートソン
• バーディーン
• ウォーカー
• カー
• チャンドラセカール
• エーラス（英語版）
• ペンローズ
• ホーキング
• テイラー
• ハルス
• ストックム（英語版）
• タアブ
• ニューマン（英語版）
• ヤウ
• ソーン
• ノッターレ（英語版）
• その他（英語版）

カテゴリ

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