ベータ‐ほうかい〔‐ホウクワイ〕【β崩壊／ベータ崩壊】
ベータ崩壊
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2024/09/26 10:09 UTC 版)
核分裂反応
原子核融合
| 放射性崩壊 |
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| アルファ崩壊 ・ ベータ崩壊 ・ ガンマ崩壊 |
| その他の崩壊 |
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| 二重ベータ崩壊 ・ 二重電子捕獲 ・ 内部転換 ・ 核異性体転移 ・ クラスタ崩壊 ・ 自発核分裂 |
| 放出過程 |
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| 中性子放出 ・ 陽電子放出 ・ 陽子放出 |
| 捕獲 |
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| 電子捕獲 ・ 陽子捕獲 ・ 中性子捕獲 R ・ S ・ P ・ Rp |
| 高エネルギー反応 |
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| 核破砕反応 ・ 宇宙線による核破砕 ・ 光分解 |
| 元素合成 |
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| 恒星内元素合成 ビッグバン原子核合成 宇宙の元素合成 |
| 科学者 |
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| ベクレル ・ ベーテ ・ キュリー ・ フェルミ ・ ラザフォード ・ バーバー |
ベータ崩壊（ベータほうかい、beta decay）とは、原子核の放射性崩壊のうち、ベータ粒子（電子または陽電子）の放出をともなうものをいう。ベータ壊変（ベータかいへん）ともいう[1]。
本記事では主に原子核中の中性子が陽子へ変化するベータ崩壊について述べる。これは「中性子 ⇄ 陽子＋電子＋反電子ニュートリノ」の遷移過程の右方向への遷移である。逆方向への遷移は電子捕獲（逆ベータ崩壊）と呼ばれる。
概要
中性子のベータ崩壊においては、原子核中の中性子が崩壊し電子と反電子ニュートリノを放出すると同時に陽子が残る。中性子が陽子に変化すると解釈してもよい。このとき放出される電子はベータ線（β線）の一種である。原子は質量数を維持し原子番号の一つ小さい元素へ変わる。
より広義には、ベータ粒子(電子)と反電子ニュートリノを放出するβ−崩壊（負のβ崩壊[2]、陰電子崩壊）、陽電子と電子ニュートリノを放出するβ+崩壊（正のβ崩壊[2]、陽電子崩壊）、軌道電子を原子核に取り込み電子ニュートリノを放出する電子捕獲、二重ベータ崩壊、二重電子捕獲 (double electron capture) を合わせてベータ崩壊と呼ぶ。
いずれの崩壊においても、原子の質量数は変化しない。つまりベータ崩壊は原子が同重体へ推移する現象である。
ベータ崩壊の理論
放射性物質の放つ放射線は、ヘリウム原子核であるアルファ線（α線）、電子であるベータ線（β線）、波長の非常に短い電磁波であるガンマ線（γ線）からなる。ところで、アルファ線とガンマ線のエネルギー分布は常に離散的な値を示すが、ベータ線だけはなぜかそのエネルギー分布は連続的な値を示す。この不可解なベータ線の連続的なエネルギーレベルを説明するためにベータ崩壊の理論が探索された。
まず、ベータ崩壊をする原子核は量子力学における状態として連続的な状態を取ると考えられたが、ベータ崩壊をする原子核の放出するアルファ線やガンマ線はやはり離散的なものであったことから否定された。次に、はじめはアルファ線やガンマ線と同一のエネルギーレベルで放出されたベータ線が、二次的に散乱されたり、吸収されるため連続的な値を取るのではないかと予想されたが、Ellis と Wooster によって否定された（1927年）。
ヴォルフガング・パウリは、新粒子の存在を仮定すればベータ崩壊の連続エネルギー分布が説明できることを指摘した。すなわち、ベータ崩壊においては電子と一緒に、何か普通の方法では観測できない未知の粒子がもう一つ放出されており、ベータ崩壊の前後における原子核のエネルギーの差は、電子とこの新粒子との間に分けられているため、ベータ線（電子）のエネルギーは0からある一定値までの連続的な任意の値を取るのではないかとした（1931年）。
これに対して、ニールス・ボーアは1934年に、ベータ崩壊のような原子核の内部の現象は原子スペクトルなどとは違って、もっと程度の高い本質的に新しい物理学の範囲に属するから、必ずしもエネルギー保存則は厳密にも成り立たなくても良いという仮説を提出し、パウリの新粒子説に反対した（エネルギー非保存仮説）[3]。しかしながら、その後このボーアのエネルギー非保存仮説は、実験及び理論の両面からその矛盾が指摘され、結局パウリの新粒子説が優勢となった。そのパウリの新粒子はニュートリノ（neutrino；中性微子）と名付けられ、ベータ崩壊の理論（弱い相互作用の理論）建設の端緒となった。
エネルギー保存則の観点から見ると、β+崩壊および電子捕獲は陽子の静止質量（938.27 MeV）が中性子の静止質量（939.57 MeV）よりも小さいため、真空中では本来発生し得ない事象である。この陽子と中性子の静止質量差よりも、崩壊前後の結合エネルギーの差が大きい（Q値が正である）核種のみ、これらの反応が起こりえる。
ベータ崩壊の各モード
各種ベータ崩壊のメカニズムを記す。
- ここでは電子を
クォークレベルでのβ−崩壊
中性子が電子（ベータ粒子）と反電子ニュートリノを放出して陽子になる現象。単にベータ崩壊といった場合これを指す。一般的に、中性子過剰核、すなわち安定同位体よりも中性子の多い核種でβ−崩壊が発生する。
| 典拠管理データベース: 国立図書館 |
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ベータ崩壊（β 崩壊）
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「放射性崩壊」の記事における「ベータ崩壊（β 崩壊）」の解説
詳細は「ベータ崩壊」を参照 原子核の核子（陽子または中性子）が他の核子に変化する放射性崩壊の総称を言う。主に、原子核の中性子が陽子に変化する崩壊（β-崩壊）を指す。この β- 崩壊においては電子が放出されるが、この放出される電子のことをベータ線（β 線）と呼ぶ。 ベータ崩壊の種類 ベータ崩壊の種類としては大別して、 中性子が陽子に変化するもの、β-崩壊（陰電子崩壊）この崩壊では原子核が自発的に電子 e- を放出し、1個の中性子 n が陽子 p+ に変換される。この過程は n ⟶ p + + e − {\displaystyle {\ce {{\mathit {n}}->{p^{+}}+{\mathit {e}}^{-}}}} と表される。なお、理論的には電子と同時に反ニュートリノ粒子の放出があるが、検出が極めて困難であることから書き表さない。 典型的なβ-崩壊の例は放射性核種の 14C の崩壊であり、 C 14 ⟶ N 14 + e − {\displaystyle {\ce {^{14}C->{}^{14}{N}+{\mathit {e}}^{-}}}} と表す。 陽子が中性子に変化するもの、β+崩壊（陽電子崩壊）この崩壊では原子核から＋電荷をもった電子（陽電子、e+）が放出され、次の反応が起こる p + ⟶ n + e + {\displaystyle {\ce {p^{+}->{\mathit {n}}+{\mathit {e}}^{+}}}} 電子捕獲（EC、または K 電子捕獲）この崩壊では原子核外の電子が原子核によって捕獲されて p + + e − ⟶ n {\displaystyle {\ce {{p^{+}}+{\mathit {e}}^{-}->{\mathit {n}}}}} の反応が起こる。 がある。なお、ベータ崩壊の原因は弱い相互作用である。
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