1次元の弾着分布とは? わかりやすく解説

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1次元の弾着分布

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/02/26 08:20 UTC 版)

射爆理論」の記事における「1次元の弾着分布」の解説

1次元の弾着分布は、以下の正規分布表されるf ( x ) = 1 2 π σ exp ( − ( x − μ ) 2 2 σ 2 ) {\displaystyle f(x)={\frac {1}{{\sqrt {2\pi }}\sigma }}\exp \!\left(-{\frac {(x-\mu )^{2}}{2\sigma ^{2}}}\right)} この分f (x ) はx = μで最大値 1 / 2 π σ {\displaystyle 1/{\sqrt {2\pi }}\sigma } となり、x = μ±σで変曲点を持つ。また、平均μと分散σ2 を持つ正規分布はN (μ, σ2 ) と表され、特にμ = 0 , σ2 = 1正規分布標準正規分布N (0, 12 ) と呼ばれる目標誤差を 0 として、単一砲からの射撃想定して武器誤差も簡単のために照準誤差含めて考え照準誤差XA分布はμA 、分散σA2正規分布N (μA , σA2 ) 、弾道誤差XB分布平均μB 、分散σB2正規分布N (μB , σB2 ) になると仮定する。 この場合照準を行う時に本来の正し照準からはランダムなずれが生まれ、この量は正規分布従った大きさXA ~ N (μA , σA2 ) となる。また、発射された弾も空中ランダムなずれが生まれその大きさXB ~N (μB , σB2 ) となる。この照準誤差弾道誤差合計値X = XA + XB目標対す弾着点のずれとなる。照準誤差弾道誤差2つ誤差互いに独立したものなので、弾着点のずれの分布はN (μA +μB , σA2B2 ) となる。 1発の射撃では照準誤差弾道誤差分離する要はないので、弾着点のずれの分布はN (μ, σ2 ) で表される確率変数X がある値x 以下になる確率Pr(X ≤x ) は、累積分布関数F (x )呼ばれ確率密度関数f (x ) の[-∞, x ] 間の積分求められるF ( x ) = ∫ − ∞ x f ( x ′ ) d x ′ {\displaystyle F(x)=\int _{-\infty }^{x}f(x')dx'} 標準正規分布N (0, 12) の累積分布関数はΦ(x ) と表記される

※この「1次元の弾着分布」の解説は、「射爆理論」の解説の一部です。
「1次元の弾着分布」を含む「射爆理論」の記事については、「射爆理論」の概要を参照ください。

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