残差方程式の取り扱いと代数方程式の導出とは? わかりやすく解説

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残差方程式の取り扱いと代数方程式の導出

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/02/19 10:04 UTC 版)

境界要素法」の記事における「残差方程式の取り扱いと代数方程式の導出」の解説

上で示した近似関数境界積分方程式代入すると、次の残差方程式を得る。 R ( ξ ) := c ( ξ ) u ~ ( ξ ) + ∫ Γ q ∗ ( x ; ξ ) u ~ ( x ) d Γ x − ∫ Γ u ∗ ( x ; ξ ) q ~ ( x ) d Γ x ≠ 0. {\displaystyle R({\boldsymbol {\xi }}):=c({\boldsymbol {\xi }}){\tilde {u}}({\boldsymbol {\xi }})+\int _{\Gamma }q^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}){\tilde {u}}({\boldsymbol {x}})d\Gamma _{x}-\int _{\Gamma }u^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}){\tilde {q}}({\boldsymbol {x}})d\Gamma _{x}\neq 0.} 近似関数をN 個の補間関数用いて定義したことに注意して残差方程式に対して次のいずれか条件課し、N 個の(積分方程式導出する。 境界上にN 個の代表点(選点)ξi (i = 1, 2, ... , N ) を置き、この各点残差について R ( ξ i ) = 0 {\displaystyle R({\boldsymbol {\xi }}_{i})=0} であることを求める(選点法)。 N 個の補間関数φi (i = 1, 2, ... , N ) と残差方程式との境界積分考え各々全て 0 となることを求める(ガラーキン法(英語版))。 境界要素法では、前者選点法採用して離散化進めるのが一般的である。その結果、 R ( ξ i ) = ∑ j = 1 N [ c ( ξ i ) ϕ j ( ξ i ) + ∫ Γ q ∗ ( x ; ξ i ) ϕ j ( x ) d Γ x ] U j − ∑ j = 1 N [ ∫ Γ u ∗ ( x ; ξ i ) ϕ j ( x ) d Γ x ] Q j = 0 , {\displaystyle R({\boldsymbol {\xi }}_{i})=\sum _{j=1}^{N}\left[c({\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {\xi }}_{i})+\int _{\Gamma }q^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {x}})d\Gamma _{x}\right]U_{j}-\sum _{j=1}^{N}\left[\int _{\Gamma }u^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {x}})d\Gamma _{x}\right]Q_{j}=0,} ここで、 G i j = ∫ Γ u ∗ ( x ; ξ i ) ϕ j ( x ) d Γ , H i j = c ( ξ i ) ϕ j ( ξ i ) + ∫ Γ q ∗ ( x ; ξ i ) ϕ j ( x ) d Γ x {\displaystyle G_{ij}=\int _{\Gamma }u^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {x}})d\Gamma ,\quad H_{ij}=c({\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {\xi }}_{i})+\int _{\Gamma }q^{*}({\boldsymbol {x}};{\boldsymbol {\xi }}_{i})\phi _{j}({\boldsymbol {x}})d\Gamma _{x}} とおくと、次のN 元の代数方程式を得る。 ∑ j = 1 N H i j U j = ∑ j = 1 N G i j Q j , ( i = 1 , 2 , … , N ) {\displaystyle \sum _{j=1}^{N}H_{ij}U_{j}=\sum _{j=1}^{N}G_{ij}Q_{j},\quad \quad (i=1,2,\ldots ,N)} なお、解の一意性保証される場合では、境界値Uj , Qjどちらか一方未知で、もう一方既知である。そのため、未知境界値まとめてXj未知境界値乗じられている係数Aij既知境界値係数成分との乗算結果まとめてbi で表すと、次の連立一次方程式を得る。 ∑ j = 1 N A i j X j = b i , ( i = 1 , 2 , … , N ) {\displaystyle \sum _{j=1}^{N}A_{ij}X_{j}=b_{i},\quad \quad (i=1,2,\ldots ,N)} この式を解くことで、境界上のポテンシャルフラックス近似的に得られることになる。

※この「残差方程式の取り扱いと代数方程式の導出」の解説は、「境界要素法」の解説の一部です。
「残差方程式の取り扱いと代数方程式の導出」を含む「境界要素法」の記事については、「境界要素法」の概要を参照ください。

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