調和振動子とは? わかりやすく解説

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ちょうわ‐しんどうし〔テウワ‐〕【調和振動子】

読み方:ちょうわしんどうし

単振動を行う系。ある質点原点からの距離に比例する引力を受けるときの運動等しい。


調和振動子

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/09/10 01:44 UTC 版)

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調和振動子(ちょうわしんどうし、: harmonic oscillator)とは、質点が定点からの距離に比例する引力を受けて運動する系である。調和振動子は定点を中心として振動する系であり、その運動は解析的に解くことができる。

古典的な調和振動子

ニュートンの運動方程式から

一端を壁につないだばね定数

図1:
図2:

調和振動子

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2020/09/03 06:28 UTC 版)

作用・角変数」の記事における「調和振動子」の解説

1次元調和振動子は次のハミルトニアンにより記述されるH = p 2 2 m + 1 2 m ω 0 2 q 2 {\displaystyle H={\frac {p^{2}}{2m}}+{\frac {1}{2}}m\omega _{0}^{2}q^{2}} この系はエネルギー E {\displaystyle E} が保存するため可積分であり、ハミルトンの特性関数 S {\displaystyle S} はエネルギー積分定数とする S = ∫ ± 2 m E − m 2 ω 0 2 q 2 d q {\displaystyle S=\int \pm {\sqrt {2mE-m^{2}\omega _{0}^{2}q^{2}}}\,dq} という形に求まるここから調和振動子の作用・角変数J = E / ω 0 {\displaystyle J=E/\omega _{0}} , θ = arcsin ⁡ ( m ω 0 2 J q ) {\displaystyle \theta =\arcsin \left({\sqrt {\frac {m\omega _{0}}{2J}}}q\right)} と計算できるq = 2 J m ω 0 sin ⁡ θ ,     p = 2 m ω 0 J cos ⁡ θ {\displaystyle q={\sqrt {\frac {2J}{m\omega _{0}}}}\,\sin \theta ,\ \ p={\sqrt {2m\omega _{0}J}}\,\cos \theta } H = ω 0 J {\displaystyle H=\omega _{0}J}

※この「調和振動子」の解説は、「作用・角変数」の解説の一部です。
「調和振動子」を含む「作用・角変数」の記事については、「作用・角変数」の概要を参照ください。

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