磁束保存の式
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2022/03/12 03:23 UTC 版)
「マクスウェルの方程式」の記事における「磁束保存の式」の解説
∇ ⋅ B = 0 {\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {B}}=0} （微分形の磁束保存の式） 積分形で表すと次の式になる。 ∮ S B ⋅ d S = 0 {\displaystyle \oint _{S}{\boldsymbol {B}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}=0} ここでdS は、閉曲面 S 上の面素ベクトルである。構造的に見て磁力線が閉曲線でなければならないことを意味する。この式は電場の積分形と同様に、閉曲面上を積分したときにのみ意味がある。 これらの式は、磁気単極子（モノポール）が存在しないことを前提としており、もし磁気単極子が発見されたならば、上の式は次のように変更されなければならない。 ∇ ⋅ B = ρ m {\displaystyle \nabla \cdot {\boldsymbol {B}}=\rho _{\mathrm {m} }} ここで ρm は磁気単極子の磁荷密度である。 「ガウスの法則 (磁場)」も参照
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磁束保存の式
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「マクスウェルの方程式」の記事における「磁束保存の式」の解説
磁力線はどこかを起点とすることも終点とすることもできない、すなわち磁気単極子（モノポール）が存在しないことを示している。磁場のガウスの法則。
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