曖昧さ?の証明
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/07/17 21:09 UTC 版)
"結晶軸の取り方"は標準化されていて、それ以外の取り方をしないので、行列による記法、ウッドの記法には共に曖昧さが無いことを先に説明した。ここでは、敢えて『結晶軸の取り方が標準化されていない』つまり、『結晶軸の取り方に任意性がある』場合、言い換えれば、ウッドの記法や行列による記法の定義が結晶軸ではなく、基本並進ベクトルに基づいて定義されていたとした場合、表記に本質的な曖昧さが生じることを数学的に証明してみよう。 証明 c 1 → , c 2 → {\displaystyle {\vec {{c}_{1}}},{\vec {{c}_{2}}}} がある表面の理想表面の格子 L {\displaystyle {L}} の基本並進ベクトルとする。このとき d 1 → = c 1 → , d 2 → = c 2 → − c 1 → {\displaystyle {\vec {{d}_{1}}}={\vec {{c}_{1}}},{\vec {{d}_{2}}}={\vec {{c}_{2}}}-{\vec {{c}_{1}}}} も又同じ格子 L {\displaystyle {L}} の基本並進ベクトルである。 このとき、 c 1 → , c 2 → {\displaystyle {\vec {{c}_{1}}},{\vec {{c}_{2}}}} を c 1 → {\displaystyle {\vec {{c}_{1}}}} 方向に3倍し、 c 2 → {\displaystyle {\vec {{c}_{2}}}} 方向に2倍することで得られる格子を L 1 {\displaystyle {L}_{1}} d 1 → , d 2 → {\displaystyle {\vec {{d}_{1}}},{\vec {{d}_{2}}}} を d 1 → {\displaystyle {\vec {{d}_{1}}}} 方向に3倍し、 d 2 → {\displaystyle {\vec {{d}_{2}}}} 方向に2倍することで得られる格子を L 2 {\displaystyle {L}_{2}} としよう。このとき L 1 {\displaystyle {L}_{1}} の基本並進ベクトルは、 f 1 → = 3 c 1 → , f 2 → = 2 c 2 → {\displaystyle {\vec {{f}_{1}}}=3{\vec {{c}_{1}}},{\vec {{f}_{2}}}=2{\vec {{c}_{2}}}} L 2 {\displaystyle {L}_{2}} の基本並進ベクトルは、 g 1 → = 3 d 1 → , g 2 → = 2 d 2 → {\displaystyle {\vec {{g}_{1}}}=3{\vec {{d}_{1}}},{\vec {{g}_{2}}}=2{\vec {{d}_{2}}}} である。 ここで g 2 → {\displaystyle {\vec {{g}_{2}}}} の終点が、 L 1 {\displaystyle {L}_{1}} の格子点だと仮定すると整数 z 1 {\displaystyle {z}_{1}} , z 2 {\displaystyle {z}_{2}} により、 g 2 → = z 1 f 1 → + z 1 f 2 → {\displaystyle {\vec {{g}_{2}}}={z}_{1}{\vec {{f}_{1}}}+{z}_{1}{\vec {{f}_{2}}}} となるが、このことは、 ( 3 z 1 − 2 ) c 1 → = 2 ( 1 − z 2 ) c 2 → {\displaystyle (3{z}_{1}-2){\vec {{c}_{1}}}=2(1-{z}_{2}){\vec {{c}_{2}}}} となることを意味する。ここで、 c 1 → , c 2 → {\displaystyle {\vec {{c}_{1}}},{\vec {{c}_{2}}}} は一次独立であるため、 3 z 1 − 2 , 1 − z 2 {\displaystyle 3{z}_{1}-2,1-{z}_{2}} は共に0でなければならない。従って、 z 1 {\displaystyle {z}_{1}} は整数ではありえない。このことは矛盾である。 従って、 g 2 → {\displaystyle {\vec {{g}_{2}}}} は、 L 1 {\displaystyle {L}_{1}} の格子点ではない。このことは L 1 {\displaystyle {L}_{1}} と L 2 {\displaystyle {L}_{2}} が格子として異なることを意味する。■
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