坂田模型IOO対称性とは? わかりやすく解説

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坂田模型・IOO対称性

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2018/06/11 09:38 UTC 版)

クォークモデル」の記事における「坂田模型・IOO対称性」の解説

1955年ストレンジネス着目して坂田昌一中性子n・陽子p・ラムダ粒子Λ を最も基本的な粒子とし他のハドロンはこの3つの素粒子とそれらの反粒子組み立てられるという坂田模型発表した1959年ストレンジネス中野・西島・ゲルマンの法則)、及び、3つの粒子質量が近い(1±0.2Gev)ことから、3個の基本粒子 (p, n, Λ) の入れ替え力学法則変わらないという池田・大貫・小川対称性(IOO対称性今日SU(3) 対称性)を基に、大貫義郎らはSU(3)群論モデルを創り上げた。これは、素粒子の分類群論用いた画期的な試みであったまた、このモデル発展形である名古屋模型1960年)および新名古屋模型1962年)も発表された。現在の素粒子分類とほぼ同じ構造になっている。しかし、これらのモデルではハドロンデータ厳密に再現できなかった。(ただし、1939年発表され原子核分類SU(4)群を用いてノーベル賞受賞したユージン・ウィグナー論文物理学一つ重要な達成と見なされていた。 )

※この「坂田模型・IOO対称性」の解説は、「クォークモデル」の解説の一部です。
「坂田模型・IOO対称性」を含む「クォークモデル」の記事については、「クォークモデル」の概要を参照ください。

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