FFAG 加速器
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FFAG 加速器（FFAG かそくき 英: Fixed-Field Alternating Gradient accelerator）[1]とは、1950年代初頭に開発が始められた円形加速器の型式の一つである。磁場が時間によって変化しないこと（fixed-field, サイクロトロンと同様）と、強収束性を持つこと（シンクロトロンと同様）が特徴であり[2][3]、固定磁場強収束加速器とも呼ばれる[1]。この特徴から、FFAG 加速器はサイクロトロンのような定常性（ビームが間欠的ではなく一定の出力で持続して得られる）とシンクロトロンのように比較的安価でボアの狭い小さな磁石リングで建造可能という利点を併せ持つ。
FFAG 加速器の開発は1967年を最後に十年以上停滞していたが、1980年代中盤から1990年代中盤にかけて核破砕による中性子線源用やミューオンコライダー[2] およびニュートリノファクトリーにおけるミューオン加速器用にむけて再注目されはじめた。
FFAG 加速器研究の復活は特に日本において顕著で、複数のリングを持つ加速器が建造されている。この流れは、高周波加速空洞と電磁石の設計技術の進展に促されたところがある[4]。
歴史
開発初期
FFAG 加速器の構想は日本の大河千弘とアメリカのキース・サイモン、ロシアのアンドレイ・コロメンスキーによりそれぞれ独立に発案された。初めてのプロトタイプとして、ミシガン大学のローレンス・W・ジョーンズとケント・M・ターウィリガーによりベータトロン加速を用いるものが建造され、1956年初頭に運用開始した[5]。このプロトタイプは、その年の秋にはウィスコンシン大学所在の中西部大学研究協会 (MURA) 研究所に移設され、500 keV 級の電子シンクロトロンに改造された[6]。サイモンが1956年に申請した特許では、 "FFAG accelerator" および "FFAG synchrotron" という用語が用いられている[7]。大河は1955年から数年にわたってサイモンおよび MURA の研究チームと共同研究を行なっていた[8]。
サイモンの同僚であったドナルド・カーストはサイモンのラジアルセクター型の特許申請とほぼ同時に、スパイラルセクター型の特許を申請している[9]。ごく小さなスパイラルセクター型装置が1957年に建造され、1961年には 50 MeV のラジアルセクター型装置が運用を開始した。後者の装置は1957年に大河が申請した同種粒子を同時に時計回りと反時計回りに加速できる対称型装置の特許に基いている[10]。これは最初期の衝突型加速器の一つであるが、この装置はシンクロトロン放射センターの元となったタンタルス蓄積リングへのインジェクタとして使用されたためにこの機能は使用されなかった[11]。この 50 MeV 級装置は1970年代初頭に退役した[12]。
MURA は 10 GeV 級および 12.5 GeV 級の FFAG 陽子加速器を設計したが、予算を獲得できなかった[13]。720 ＭeV 級[14] と 500 ＭeV 級[15] のインジェクタの設計が発表されている。
1963年から1967年にかけて MURA が解体されると[16]、FFAG 加速器は使用されなくなり活発に議論されることのない時期が一時期続いた。
開発の継続
1980年代初頭、Tat Khoe[要出典] および フィル・ミーズ[要出典]が FFAG 陽子加速器が高強度核破砕中性子線源として適していることを主張すると、アルゴンヌ国立研究所とユーリッヒ研究センターが主導するプロジェクトが発足した。
FFAG 加速器の可能性についての学会が1983年から開催され始め[17]、2000年には CERN で、2000年と2003年には KEK でワークショップが開かれ、おおよそ年単位で継続されている。ほとんどの PAC, EPAC, サイクロトロン学会で発表がなされている[18]。
KEK の森義治のグループが初めて FFAG 陽子加速器の建造と立ち上げに成功してのち、FFAG 加速器の開発は活況を呈している[20]。FFAG 加速器の有望な用途としては、放射線療法と高エネルギー物理学が挙げられる。 高周波加速空洞に適切な合金を用いることにより[訳語疑問点]、高周波加速をオーダー一つ向上させることができる。
超伝導電磁石を用いると、FFAG 加速器の磁石の長さはおおよそ必要な磁場強度の逆二乗でスケールするが、これは望ましくない[21]。DFD および FDF トリプレット磁石設計を用いることによりコンパクトで単純な設計とすることができ、十分に大きなドリフト長が得られるためそれ以降のスケーリング型 FFAG 加速器に用いられるようになった[21]。この磁石設計は特に放射型 FFAG 加速器に適しており、動的光学特性の線形性を向上させる。M. Abdelsalam（ウィスコンシン大学）と R. Kustom (ANL) は鉄を用いずに必要な磁場を得ることのできるコイル形状を導出した。この磁石設計はユーリッヒ研究センターの S. Martin らに引き継がれた[18][22]。
フィル・ミーズは、チューニングを固定できるため加速中に共鳴が交差しない非スケーリング型 FFAG 加速器を発明した。このような装置の設計では、まず分散フリーなストレートセクションを三つ組磁石の間に設置する。線形特性を調整してマッチングをとり、COSY INFINITY を用いて偏向磁石の磁場を調整し、非線形項を追加し、チューニングを固定したままでも任意の運動量の参照軌道が順を追って最初のストレートセクションを通ったあと次のストレートセクションの中心へ向くようにする[要出典]。
スケーリング型と非スケーリング型
FFAG 加速器に必要とされる磁場は極めて複雑である。1956年に建造された、500 keV 級ラジアルセクター型装置ミシガン FFAG Ib に使われた磁石の計算はイリノイ大学のフランク・コールによりフリーデン社製の機械式計算機を用いて行われた[6]。これがコンピューターの使えなかった当時の限界であり、より複雑なスパイラルセクター型や非スケーリング型の FFAG 加速器は洗練されたコンピューターモデリングをもってして初めて可能となった。
MURA の装置はスケーリング型 FFAG シンクロトロンだった。すなわち、ある運動量に対応する軌道はある別の運動量に対応する軌道を写真術的に拡大したものとなる。このような装置ではベータトロン周波数は一定となり、したがってビーム損失に繋がりうる共鳴の交差は生じない[23]。メディアンプレーンにおける磁場が次式を満たすような装置をスケーリング型という。
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