球座標における直接積分とは? わかりやすく解説

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球座標における直接積分

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/05/04 06:24 UTC 版)

超球の体積」の記事における「球座標における直接積分」の解説

体積球座標における体積要素積分によって計算することができる。球面座標系動径座標 r と偏角座標 φ1, …, φn−1 を持つ。ここで φn−1 を除く各 φi の変域は [0, π) であり、φn−1 の変域は [0, 2π) である。球体要素d V = r n − 1 sin n − 2 ⁡ ( ϕ 1 ) sin n − 3 ⁡ ( ϕ 2 ) ⋯ sin ⁡ ( ϕ n − 2 ) d r d ϕ 1 d ϕ 2 ⋯ d ϕ n − 1 {\displaystyle dV=r^{n-1}\sin ^{n-2}(\phi _{1})\sin ^{n-3}(\phi _{2})\cdots \sin(\phi _{n-2})\,dr\,d\phi _{1}\,d\phi _{2}\cdots d\phi _{n-1}} で与えられる。そして求め体積は、r は 0 から R までと、角は取りうるすべての値に亘って取った積分 V n ( R ) = ∫ 0 R ∫ 0 π ⋯ ∫ 0 2 π r n − 1 sin n − 2 ⁡ ( ϕ 1 ) ⋯ sin ⁡ ( ϕ n − 2 ) d ϕ n − 1 ⋯ d ϕ 1 d r {\displaystyle V_{n}(R)=\int _{0}^{R}\int _{0}^{\pi }\cdots \int _{0}^{2\pi }r^{n-1}\sin ^{n-2}(\phi _{1})\cdots \sin(\phi _{n-2})\,d\phi _{n-1}\cdots d\phi _{1}\,dr} に等しい。被積分関数の各因子一変数のみに依存するため、従ってこの逐次積分積分の積 V n ( R ) = ( ∫ 0 R r n − 1 d r ) ( ∫ 0 π sin n − 2 ⁡ ( ϕ 1 ) d ϕ 1 ) ⋯ ( ∫ 0 2 π d ϕ n − 1 ) {\displaystyle V_{n}(R)={\bigg (}\int _{0}^{R}r^{n-1}\,dr{\bigg )}{\bigg (}\int _{0}^{\pi }\sin ^{n-2}(\phi _{1})\,d\phi _{1}{\bigg )}\cdots {\bigg (}\int _{0}^{2\pi }d\phi _{n-1}{\bigg )}} として書くことができる。動径成分積分は Rn/n に等しく、また偏角成分積分区間対称性により [0, π/2] と書き換えれば V n ( R ) = R n n ( 2 ∫ 0 π / 2 sin n − 2 ⁡ ( ϕ 1 ) d ϕ 1 ) ⋯ ( 4 ∫ 0 π / 2 d ϕ n − 1 ) {\displaystyle V_{n}(R)={\frac {R^{n}}{n}}{\bigg (}2\int _{0}^{\pi /2}\sin ^{n-2}(\phi _{1})\,d\phi _{1}{\bigg )}\dotsb {\bigg (}4\int _{0}^{\pi /2}d\phi _{n-1}{\bigg )}} を得る。残った各々積分はいまやベータ関数特定の値で、 V n ( R ) = R n n B ( n − 1 2 , 1 2 ) B ( n − 2 2 , 1 2 ) ⋯ B ( 2 2 , 1 2 ) ⋅ 2 B ( 1 2 , 1 2 ) {\displaystyle V_{n}(R)={\frac {R^{n}}{n}}\mathrm {B} ({\tfrac {n-1}{2}},{\tfrac {1}{2}})\mathrm {B} ({\tfrac {n-2}{2}},{\tfrac {1}{2}})\dotsb \mathrm {B} ({\tfrac {2}{2}},{\tfrac {1}{2}})\cdot 2\mathrm {B} ({\tfrac {1}{2}},{\tfrac {1}{2}})} となる。ベータ関数ガンマ関数書き換えることができ、 V n ( R ) = R n n Γ ( n − 1 2 ) Γ ( 1 2 ) Γ ( n 2 ) Γ ( n − 2 2 ) Γ ( 1 2 ) Γ ( n − 1 2 ) ⋯ Γ ( 2 2 ) Γ ( 1 2 ) Γ ( 3 2 ) ⋅ 2 Γ ( 1 2 ) Γ ( 1 2 ) Γ ( 2 2 ) {\displaystyle V_{n}(R)={\frac {R^{n}}{n}}{\frac {\Gamma ({\frac {n-1}{2}})\Gamma ({\frac {1}{2}})}{\Gamma ({\frac {n}{2}})}}{\frac {\Gamma ({\frac {n-2}{2}})\Gamma ({\frac {1}{2}})}{\Gamma ({\frac {n-1}{2}})}}\cdots {\frac {\Gamma ({\frac {2}{2}})\Gamma ({\frac {1}{2}})}{\Gamma ({\frac {3}{2}})}}\cdot 2{\frac {\Gamma ({\frac {1}{2}})\Gamma ({\frac {1}{2}})}{\Gamma ({\frac {2}{2}})}}} を得るが、この積は連鎖的約分して畳み込める。値 Γ(1/2) = √π, Γ(1) = 1 関数等式(z) = Γ(z + 1) を組み合わせて V n ( R ) = 2 π n / 2 R n n Γ ( n 2 ) = π n / 2 R n Γ ( n 2 + 1 ) {\displaystyle V_{n}(R)={\frac {2\pi ^{n/2}R^{n}}{n\Gamma ({\frac {n}{2}})}}={\frac {\pi ^{n/2}R^{n}}{\Gamma ({\frac {n}{2}}+1)}}} が導かれる

※この「球座標における直接積分」の解説は、「超球の体積」の解説の一部です。
「球座標における直接積分」を含む「超球の体積」の記事については、「超球の体積」の概要を参照ください。

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