かんぜん‐だんせいしょうとつ〔クワンゼン‐〕【完全弾性衝突】
弾性衝突
(完全弾性衝突 から転送)
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2023/03/14 17:53 UTC 版)
黒体放射 （図示しない）が系から漏れない限り、熱攪拌中の原子は本質的に弾性衝突を起こす。平均して2つの原子は衝突前と同じ運動エネルギーで互いにはね返る。5つの原子が赤く着色され、その運動経路が見やすくなっている。
物理学 において、弾性衝突 （だんせいしょうとつ、英語 : elastic collision ）は、衝突 の前後で2つの物体 の総運動エネルギー が同じになる衝突である。理想的で完全な弾性衝突では、熱 、雑音、位置エネルギー などの他の形態への運動エネルギーの正味の変換はない。
小さな物体の衝突中には、運動エネルギーは最初に粒子間の反発力又は引力 に関連する位置エネルギーに変換され（粒子がこの力に逆らって移動する場合、つまり、力と相対速度の間の角度が鈍角である場合）、その後この位置エネルギーは運動エネルギーに変換される（粒子がこの力で移動する場合、つまり、力と相対速度の間の角度が鋭角である場合）。
ラザフォード後方散乱 など原子 の衝突は弾性的である。
弾性衝突の有用な特殊な場合は、2つの物体の質量が等しい場合である。この場合、2つの物体は単純に運動量 を交換する。
原子 とは異なり、気体 または液体 の分子が完全な弾性衝突をすることはめったにない。これは、衝突ごとに分子の並進運動と内部自由度 の間で運動エネルギーが交換されるためである。任意の時点で、衝突の半分は、程度の差はあるが、非弾性衝突 （2つの物体が衝突前よりも衝突後の並進運動の運動エネルギーが少ない）であり、半分は「超弾性」（衝突後により多くのエネルギーを有する）と表現できる。標本全体で平均すると、プランクの法則 がエネルギーが黒体光子により運ばれるのを禁じている限り、分子衝突は本質的に弾性的であると見なすことができる。
巨視的な物体の場合、完全弾性衝突は完全に実現されることのない理想であるが、ビリヤードボール などの物体の相互作用により近似される。
エネルギーを考慮する場合、衝突の前後に考えられる回転エネルギー（英語版 ） も影響を与える可能性がある。
式 1次元ニュートン力学 弾性衝突において、運動量と運動エネルギーの両方が保存される[1] m 1 とm 2 、衝突前の速度をu 1 とu 2 、衝突後の速度をv 1 とv 2 とする。衝突前後の総運動量の保存は次の式で表される[1]
m
1
u
1
+
m
2
u
2
=
m
1
v
1
+
m
2
v
2
.
{\displaystyle m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}\ =\ m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}.}
解はすべての速度に定数を追加しても不変である（ガリレオ不変性（英語版 ） ）。これは並進速度が一定の座標系を使用するようなものである。実際、方程式を導出するためには既知の速度の1つがゼロになるように座標系を変更し、新しい座標系で未知の速度を決定し、元の座標系に変換する。
例 ボール1: 質量 = 3 kg, 速度 = 4 m/s
ボール2: 質量 = 5 kg, 速度 = −6 m/s 衝突後
ボール1: 速度 = −8.5 m/s
ボール2: 速度 = 1.5 m/s 他のシチュエーション
質量が等しくない物体同士の弾性衝突。
次のイラストは質量が等しい（
m
1
=
m
2
{\displaystyle m_{1}=m_{2}}
質量が等しい物体同士の弾性衝突。
移動する基準系を持つ系における弾性衝突。
m
1
{\displaystyle m_{1}}
m
2
{\displaystyle m_{2}}
[3]
u
1
{\displaystyle u_{1}}
v
1
{\displaystyle v_{1}}
減速材 （高速中性子を減速させ、それにより連鎖反応 を維持できる熱中性子に変化させる媒体）が中性子を容易に吸収しない軽い原子核を持つ元素でいっぱいにされている理由である。
式の導出 上記の
v
1
,
v
2
{\displaystyle v_{1},v_{2}}
m
1
(
v
1
2
−
u
1
2
)
=
m
2
(
u
2
2
−
v
2
2
)
{\displaystyle m_{1}(v_{1}^{2}-u_{1}^{2})=m_{2}(u_{2}^{2}-v_{2}^{2})}
m
1
(
v
1
−
u
1
)
=
m
2
(
u
2
−
v
2
)
{\displaystyle m_{1}(v_{1}-u_{1})=m_{2}(u_{2}-v_{2})}
上の式の各項を下の式の各項で割ると、以下の式となる。
v
1
+
u
1
=
u
2
+
v
2
⇒
v
1
−
v
2
=
u
2
−
u
1
{\displaystyle v_{1}+u_{1}=u_{2}+v_{2}\quad \Rightarrow \quad v_{1}-v_{2}=u_{2}-u_{1}}
つまり、1つの粒子のもう1つの粒子に対する相対速度は、衝突により逆転する。
m
1
,
m
2
,
u
1
,
u
2
{\displaystyle m_{1},m_{2},u_{1},u_{2}}
v
1
,
v
2
{\displaystyle v_{1},v_{2}}
v
1
{\displaystyle v_{1}}
v
2
{\displaystyle v_{2}}
{
v
1
−
v
2
=
u
2
−
u
1
m
1
v
1
+
m
2
v
2
=
m
1
u
1
+
m
2
u
2
.
{\displaystyle \left\{{\begin{array}{rcrcc}v_{1}&-&v_{2}&=&u_{2}-u_{1}\\m_{1}v_{1}&+&m_{2}v_{2}&=&m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}.\end{array}}\right.}
質量中心系 質量中心に関しては、両方の速度が衝突により逆転する。重い粒子は質量中心に向かってゆっくりと移動し、同じゆっくりとした速度ではね返る。軽い粒子は質量中心に向かって速く移動し同じく速い速度ではね返る。
質量中心 の速度は衝突により変化しない。これを確認するために衝突前の時間
t
{\displaystyle t}
t
′
{\displaystyle t'}
x
¯
(
t
)
=
m
1
x
1
(
t
)
+
m
2
x
2
(
t
)
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\bar {x}}(t)={\frac {m_{1}x_{1}(t)+m_{2}x_{2}(t)}{m_{1}+m_{2}}}}
x
¯
(
t
′
)
=
m
1
x
1
(
t
′
)
+
m
2
x
2
(
t
′
)
m
1
+
m
2
.
{\displaystyle {\bar {x}}(t')={\frac {m_{1}x_{1}(t')+m_{2}x_{2}(t')}{m_{1}+m_{2}}}.}
したがって、衝突前後の質量中心の速度は以下のようになる。
v
x
¯
=
m
1
u
1
+
m
2
u
2
m
1
+
m
2
{\displaystyle v_{\bar {x}}={\frac {m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}
v
x
¯
′
=
m
1
v
1
+
m
2
v
2
m
1
+
m
2
.
{\displaystyle v_{\bar {x}}'={\frac {m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}}{m_{1}+m_{2}}}.}
v
x
¯
{\displaystyle v_{\bar {x}}}
v
x
¯
′
{\displaystyle v_{\bar {x}}'}
v
x
¯
=
v
x
¯
′
{\displaystyle v_{\bar {x}}=v_{\bar {x}}'}
1次元相対論的力学 特殊相対性理論 によると、以下の式が成り立つ。
p
=
m
v
1
−
v
2
c
2
{\displaystyle p={\frac {mv}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}}
ここで p は質量を有するあらゆる粒子の運動量を示し、v は速度、c は光速を示す。
総運動量が0に等しくなる運動量中心系（英語版 ） において、以下の式が成り立つ。
p
1
=
−
p
2
{\displaystyle p_{1}=-p_{2}}
p
1
2
=
p
2
2
{\displaystyle p_{1}^{2}=p_{2}^{2}}
m
1
2
c
4
+
p
1
2
c
2
+
m
2
2
c
4
+
p
2
2
c
2
=
E
{\displaystyle {\sqrt {m_{1}^{2}c^{4}+p_{1}^{2}c^{2}}}+{\sqrt {m_{2}^{2}c^{4}+p_{2}^{2}c^{2}}}=E}
p
1
=
±
E
4
−
2
E
2
m
1
2
c
4
−
2
E
2
m
2
2
c
4
+
m
1
4
c
8
−
2
m
1
2
m
2
2
c
8
+
m
2
4
c
8
2
c
E
{\displaystyle p_{1}=\pm {\frac {\sqrt {E^{4}-2E^{2}m_{1}^{2}c^{4}-2E^{2}m_{2}^{2}c^{4}+m_{1}^{4}c^{8}-2m_{1}^{2}m_{2}^{2}c^{8}+m_{2}^{4}c^{8}}}{2cE}}}
u
1
=
−
v
1
.
{\displaystyle u_{1}=-v_{1}.}
ここで
m
1
,
m
2
{\displaystyle m_{1},m_{2}}
静止質量 であり、
u
1
,
u
2
{\displaystyle u_{1},u_{2}}
v
1
,
v
2
{\displaystyle v_{1},v_{2}}
p
1
,
p
2
{\displaystyle p_{1},p_{2}}
c
{\displaystyle c}
E
{\displaystyle E}
系の総エネルギーと運動量は保存され、静止質量は変化しないことから、衝突する物体の運動量は衝突する物体の静止質量、総エネルギー及び総運動量により決まる。運動量中心系に対して、衝突する各物体の運動量は衝突後に大きさは変わらないが、運動の方向が反転する。
光速よりもはるかに遅く移動する巨視的な物体を扱う正確な結果を与える古典力学 と比較すると、衝突する2つの物体の総運動量は基準とする系に依存する。運動量中心系において古典力学によると、以下の式が成り立つ。
m
1
u
1
+
m
2
u
2
=
m
1
v
1
+
m
2
v
2
=
0
{\displaystyle m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}=m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}={0}\,\!}
m
1
u
1
2
+
m
2
u
2
2
=
m
1
v
1
2
+
m
2
v
2
2
{\displaystyle m_{1}u_{1}^{2}+m_{2}u_{2}^{2}=m_{1}v_{1}^{2}+m_{2}v_{2}^{2}\,\!}
(
m
2
u
2
)
2
2
m
1
+
(
m
2
u
2
)
2
2
m
2
=
(
m
2
v
2
)
2
2
m
1
+
(
m
2
v
2
)
2
2
m
2
{\displaystyle {\frac {(m_{2}u_{2})^{2}}{2m_{1}}}+{\frac {(m_{2}u_{2})^{2}}{2m_{2}}}={\frac {(m_{2}v_{2})^{2}}{2m_{1}}}+{\frac {(m_{2}v_{2})^{2}}{2m_{2}}}\,\!}
(
m
1
+
m
2
)
(
m
2
u
2
)
2
=
(
m
1
+
m
2
)
(
m
2
v
2
)
2
{\displaystyle (m_{1}+m_{2})(m_{2}u_{2})^{2}=(m_{1}+m_{2})(m_{2}v_{2})^{2}\,\!}
u
2
=
−
v
2
{\displaystyle u_{2}=-v_{2}\,\!}
(
m
1
u
1
)
2
2
m
1
+
(
m
1
u
1
)
2
2
m
2
=
(
m
1
v
1
)
2
2
m
1
+
(
m
1
v
1
)
2
2
m
2
{\displaystyle {\frac {(m_{1}u_{1})^{2}}{2m_{1}}}+{\frac {(m_{1}u_{1})^{2}}{2m_{2}}}={\frac {(m_{1}v_{1})^{2}}{2m_{1}}}+{\frac {(m_{1}v_{1})^{2}}{2m_{2}}}\,\!}
(
m
1
+
m
2
)
(
m
1
u
1
)
2
=
(
m
1
+
m
2
)
(
m
1
v
1
)
2
{\displaystyle (m_{1}+m_{2})(m_{1}u_{1})^{2}=(m_{1}+m_{2})(m_{1}v_{1})^{2}\,\!}
u
1
=
−
v
1
{\displaystyle u_{1}=-v_{1}\,\!}
これは違いはあるものの、相対論的計算
u
1
=
−
v
1
{\displaystyle u_{1}=-v_{1}}
特殊相対性理論の仮定の1つは、運動量保存などの物理法則は全ての慣性座標系で不変であると述べる。総運動量が任意である一般的な慣性系では以下の式となる。
m
1
u
1
1
−
u
1
2
/
c
2
+
m
2
u
2
1
−
u
2
2
/
c
2
=
m
1
v
1
1
−
v
1
2
/
c
2
+
m
2
v
2
1
−
v
2
2
/
c
2
=
p
T
{\displaystyle {\frac {m_{1}\;u_{1}}{\sqrt {1-u_{1}^{2}/c^{2}}}}+{\frac {m_{2}\;u_{2}}{\sqrt {1-u_{2}^{2}/c^{2}}}}={\frac {m_{1}\;v_{1}}{\sqrt {1-v_{1}^{2}/c^{2}}}}+{\frac {m_{2}\;v_{2}}{\sqrt {1-v_{2}^{2}/c^{2}}}}=p_{T}}
m
1
c
2
1
−
u
1
2
/
c
2
+
m
2
c
2
1
−
u
2
2
/
c
2
=
m
1
c
2
1
−
v
1
2
/
c
2
+
m
2
c
2
1
−
v
2
2
/
c
2
=
E
{\displaystyle {\frac {m_{1}c^{2}}{\sqrt {1-u_{1}^{2}/c^{2}}}}+{\frac {m_{2}c^{2}}{\sqrt {1-u_{2}^{2}/c^{2}}}}={\frac {m_{1}c^{2}}{\sqrt {1-v_{1}^{2}/c^{2}}}}+{\frac {m_{2}c^{2}}{\sqrt {1-v_{2}^{2}/c^{2}}}}=E}
2つの移動する物体を、総運動量が
p
T
{\displaystyle p_{T}}
E
{\displaystyle E}
v
c
{\displaystyle v_{c}}
v
c
{\displaystyle v_{c}}
v
c
=
p
T
c
2
E
{\displaystyle v_{c}={\frac {p_{T}c^{2}}{E}}}
運動量中心系における衝突前の速度
u
1
′
{\displaystyle u_{1}'}
u
2
′
{\displaystyle u_{2}'}
u
1
′
=
u
1
−
v
c
1
−
u
1
v
c
c
2
{\displaystyle u_{1}'={\frac {u_{1}-v_{c}}{1-{\frac {u_{1}v_{c}}{c^{2}}}}}}
u
2
′
=
u
2
−
v
c
1
−
u
2
v
c
c
2
{\displaystyle u_{2}'={\frac {u_{2}-v_{c}}{1-{\frac {u_{2}v_{c}}{c^{2}}}}}}
v
1
′
=
−
u
1
′
{\displaystyle v_{1}'=-u_{1}'}
v
2
′
=
−
u
2
′
{\displaystyle v_{2}'=-u_{2}'}
v
1
=
v
1
′
+
v
c
1
+
v
1
′
v
c
c
2
{\displaystyle v_{1}={\frac {v_{1}'+v_{c}}{1+{\frac {v_{1}'v_{c}}{c^{2}}}}}}
v
2
=
v
2
′
+
v
c
1
+
v
2
′
v
c
c
2
{\displaystyle v_{2}={\frac {v_{2}'+v_{c}}{1+{\frac {v_{2}'v_{c}}{c^{2}}}}}}
u
1
≪
c
{\displaystyle u_{1}\ll c}
u
2
≪
c
{\displaystyle u_{2}\ll c}
p
T
{\displaystyle p_{T}}
m
1
u
1
+
m
2
u
2
{\displaystyle m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}}
v
c
{\displaystyle v_{c}}
m
1
u
1
+
m
2
u
2
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}
u
1
′
{\displaystyle u_{1}'}
u
1
−
v
c
{\displaystyle u_{1}-v_{c}}
m
1
u
1
+
m
2
u
1
−
m
1
u
1
−
m
2
u
2
m
1
+
m
2
=
m
2
(
u
1
−
u
2
)
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{1}u_{1}+m_{2}u_{1}-m_{1}u_{1}-m_{2}u_{2}}{m_{1}+m_{2}}}={\frac {m_{2}(u_{1}-u_{2})}{m_{1}+m_{2}}}}
u
2
′
{\displaystyle u_{2}'}
m
1
(
u
2
−
u
1
)
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{1}(u_{2}-u_{1})}{m_{1}+m_{2}}}}
v
1
′
{\displaystyle v_{1}'}
m
2
(
u
2
−
u
1
)
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{2}(u_{2}-u_{1})}{m_{1}+m_{2}}}}
v
2
′
{\displaystyle v_{2}'}
m
1
(
u
1
−
u
2
)
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{1}(u_{1}-u_{2})}{m_{1}+m_{2}}}}
v
1
{\displaystyle v_{1}}
v
1
′
+
v
c
{\displaystyle v_{1}'+v_{c}}
m
2
u
2
−
m
2
u
1
+
m
1
u
1
+
m
2
u
2
m
1
+
m
2
=
u
1
(
m
1
−
m
2
)
+
2
m
2
u
2
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {m_{2}u_{2}-m_{2}u_{1}+m_{1}u_{1}+m_{2}u_{2}}{m_{1}+m_{2}}}={\frac {u_{1}(m_{1}-m_{2})+2m_{2}u_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}
v
2
{\displaystyle v_{2}}
u
2
(
m
2
−
m
1
)
+
2
m
1
u
1
m
1
+
m
2
{\displaystyle {\frac {u_{2}(m_{2}-m_{1})+2m_{1}u_{1}}{m_{1}+m_{2}}}}
それゆえ、衝突する両方の物体の速度が光速（秒速30万km）よりもはるかに遅い場合、古典的な計算が成り立つ。
双曲線関数を使用した相対論的導出 いわゆる速度のパラメータ
s
{\displaystyle s}
ラピディティ と呼ばれる）を用いて下式を得る。
v
/
c
=
tanh
(
s
)
{\displaystyle v/c=\tanh(s)}
よって、以下の式を得る。
1
−
v
2
c
2
=
sech
(
s
)
{\displaystyle {\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}=\operatorname {sech} (s)}
相対論的エネルギーと運動量は以下の式により表される。
E
=
m
c
2
1
−
v
2
c
2
=
m
c
2
cosh
(
s
)
{\displaystyle E={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}=mc^{2}\cosh(s)}
p
=
m
v
1
−
v
2
c
2
=
m
c
sinh
(
s
)
{\displaystyle p={\frac {mv}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}=mc\sinh(s)}
衝突する質量
m
1
{\displaystyle m_{1}}
m
2
{\displaystyle m_{2}}
c
{\displaystyle c}
v
1
{\displaystyle v_{1}}
v
2
{\displaystyle v_{2}}
u
1
{\displaystyle u_{1}}
u
2
{\displaystyle u_{2}}
s
1
{\displaystyle s_{1}}
s
2
{\displaystyle s_{2}}
s
3
{\displaystyle s_{3}}
s
4
{\displaystyle s_{4}}
m
1
cosh
(
s
1
)
+
m
2
cosh
(
s
2
)
=
m
1
cosh
(
s
3
)
+
m
2
cosh
(
s
4
)
{\displaystyle m_{1}\cosh(s_{1})+m_{2}\cosh(s_{2})=m_{1}\cosh(s_{3})+m_{2}\cosh(s_{4})}
m
1
sinh
(
s
1
)
+
m
2
sinh
(
s
2
)
=
m
1
sinh
(
s
3
)
+
m
2
sinh
(
s
4
)
{\displaystyle m_{1}\sinh(s_{1})+m_{2}\sinh(s_{2})=m_{1}\sinh(s_{3})+m_{2}\sinh(s_{4})}
2つの式を足すと以下の従属式に整理される。
m
1
e
s
1
+
m
2
e
s
2
=
m
1
e
s
3
+
m
2
e
s
4
{\displaystyle m_{1}e^{s_{1}}+m_{2}e^{s_{2}}=m_{1}e^{s_{3}}+m_{2}e^{s_{4}}}
エネルギーの式と運動量の式の両辺を2乗し、エネルギーの式から運動量の式を減算すると、
cosh
2
(
s
)
−
sinh
2
(
s
)
=
1
{\displaystyle \cosh ^{2}(s)-\sinh ^{2}(s)=1}
2
m
1
m
2
(
cosh
(
s
1
)
cosh
(
s
2
)
−
sinh
(
s
2
)
sinh
(
s
1
)
)
=
2
m
1
m
2
(
cosh
(
s
3
)
cosh
(
s
4
)
−
sinh
(
s
4
)
sinh
(
s
3
)
)
{\displaystyle 2m_{1}m_{2}(\cosh(s_{1})\cosh(s_{2})-\sinh(s_{2})\sinh(s_{1}))=2m_{1}m_{2}(\cosh(s_{3})\cosh(s_{4})-\sinh(s_{4})\sinh(s_{3}))}
非ゼロの質量に対しては、双曲線関数の式 cosh(a − b ) = cosh(a ) cosh(b ) − sinh(b ) sinh(a ), を用いると、以下の式を得る。
cosh
(
s
1
−
s
2
)
=
cosh
(
s
3
−
s
4
)
{\displaystyle \cosh(s_{1}-s_{2})=\cosh(s_{3}-s_{4})}
cosh
(
s
)
{\displaystyle \cosh(s)}
s
1
−
s
2
=
s
3
−
s
4
{\displaystyle s_{1}-s_{2}=s_{3}-s_{4}}
s
1
−
s
2
=
−
s
3
+
s
4
{\displaystyle s_{1}-s_{2}=-s_{3}+s_{4}}
非自明な解を出す最後の式から、
s
2
{\displaystyle s_{2}}
e
s
1
{\displaystyle e^{s_{1}}}
e
s
2
{\displaystyle e^{s_{2}}}
e
s
1
=
e
s
4
m
1
e
s
3
+
m
2
e
s
4
m
1
e
s
4
+
m
2
e
s
3
{\displaystyle e^{s_{1}}=e^{s_{4}}{\frac {m_{1}e^{s_{3}}+m_{2}e^{s_{4}}}{m_{1}e^{s_{4}}+m_{2}e^{s_{3}}}}}
e
s
2
=
e
s
3
m
1
e
s
3
+
m
2
e
s
4
m
1
e
s
4
+
m
2
e
s
3
{\displaystyle e^{s_{2}}=e^{s_{3}}{\frac {m_{1}e^{s_{3}}+m_{2}e^{s_{4}}}{m_{1}e^{s_{4}}+m_{2}e^{s_{3}}}}}
これは問題の解であるが、速度のパラメータで表現されている。速度の解を得るために戻って代入すると以下の式となる。
v
1
/
c
=
tanh
(
s
1
)
=
e
s
1
−
e
−
s
1
e
s
1
+
e
−
s
1
{\displaystyle v_{1}/c=\tanh(s_{1})={\frac {e^{s_{1}}-e^{-s_{1}}}{e^{s_{1}}+e^{-s_{1}}}}}
v
2
/
c
=
tanh
(
s
2
)
=
e
s
2
−
e
−
s
2
e
s
2
+
e
−
s
2
{\displaystyle v_{2}/c=\tanh(s_{2})={\frac {e^{s_{2}}-e^{-s_{2}}}{e^{s_{2}}+e^{-s_{2}}}}}
前の解を代入し、
e
s
3
=
c
+
u
1
c
−
u
1
{\displaystyle e^{s_{3}}={\sqrt {\frac {c+u_{1}}{c-u_{1}}}}}
e
s
4
=
c
+
u
2
c
−
u
2
{\displaystyle e^{s_{4}}={\sqrt {\frac {c+u_{2}}{c-u_{2}}}}}
Z
=
(
1
−
u
1
2
/
c
2
)
(
1
−
u
2
2
/
c
2
)
{\textstyle Z={\sqrt {\left(1-u_{1}^{2}/c^{2}\right)\left(1-u_{2}^{2}/c^{2}\right)}}}
v
1
=
2
m
1
m
2
c
2
u
2
Z
+
2
m
2
2
c
2
u
2
−
(
m
1
2
+
m
2
2
)
u
1
u
2
2
+
(
m
1
2
−
m
2
2
)
c
2
u
1
2
m
1
m
2
c
2
Z
−
2
m
2
2
u
1
u
2
−
(
m
1
2
−
m
2
2
)
u
2
2
+
(
m
1
2
+
m
2
2
)
c
2
{\displaystyle v_{1}={\frac {2m_{1}m_{2}c^{2}u_{2}Z+2m_{2}^{2}c^{2}u_{2}-(m_{1}^{2}+m_{2}^{2})u_{1}u_{2}^{2}+(m_{1}^{2}-m_{2}^{2})c^{2}u_{1}}{2m_{1}m_{2}c^{2}Z-2m_{2}^{2}u_{1}u_{2}-(m_{1}^{2}-m_{2}^{2})u_{2}^{2}+(m_{1}^{2}+m_{2}^{2})c^{2}}}}
v
2
=
2
m
1
m
2
c
2
u
1
Z
+
2
m
1
2
c
2
u
1
−
(
m
1
2
+
m
2
2
)
u
1
2
u
2
+
(
m
2
2
−
m
1
2
)
c
2
u
2
2
m
1
m
2
c
2
Z
−
2
m
1
2
u
1
u
2
−
(
m
2
2
−
m
1
2
)
u
1
2
+
(
m
1
2
+
m
2
2
)
c
2
{\displaystyle v_{2}={\frac {2m_{1}m_{2}c^{2}u_{1}Z+2m_{1}^{2}c^{2}u_{1}-(m_{1}^{2}+m_{2}^{2})u_{1}^{2}u_{2}+(m_{2}^{2}-m_{1}^{2})c^{2}u_{2}}{2m_{1}m_{2}c^{2}Z-2m_{1}^{2}u_{1}u_{2}-(m_{2}^{2}-m_{1}^{2})u_{1}^{2}+(m_{1}^{2}+m_{2}^{2})c^{2}}}}
関連項目 出典
^ a b c Serway, Raymond A. (5 March 2013). Physics for scientists and engineers with modern physics. . Jewett, John W., Peroomian, Vahé. (Ninth ed.). Boston, MA. p. 257. ISBN 978-1-133-95405-7 . OCLC 802321453
^ a b Serway, Raymond A. (5 March 2013). Physics for scientists and engineers with modern physics. . Jewett, John W., Peroomian, Vahé. (Ninth ed.). Boston, MA. p. 258. ISBN 978-1-133-95405-7 . OCLC 802321453
^ Serway, Raymond A. (5 March 2013). Physics for scientists and engineers with modern physics. . Jewett, John W., Peroomian, Vahé. (Ninth ed.). Boston, MA. p. 258-9. ISBN 978-1-133-95405-7 . OCLC 802321453
