ポアズイユの法則

デジタル大辞泉

ポアズイユ‐の‐ほうそく〔‐ハフソク〕【ポアズイユの法則】

読み方：ぽあずいゆのほうそく

細い円管を流れる流体の量に関する法則。単位時間当たりに流れる流体の体積は、管の半径の4乗および間の両端の圧力差に比例し、管の長さおよび流体の粘性に反比例するというもの。19世紀にドイツのG＝ハーゲン、フランスのJ＝ポアズイユにより別々に見出された。ハーゲン‐ポアズイユの法則。

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ハーゲン・ポアズイユ流れ

出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2023/05/28 13:20 UTC 版)

ハーゲン・ポアズイユ流れ（ハーゲン・ポアズイユながれ、英語: Hagen–Poiseuille flow）とは、管径が一定の円管を流れる粘性をもつ流体（非圧縮性のニュートン流体）の定常層流解^[1]、つまり円形の管の中をゆっくり流れる水などの流れ方に関する厳密解である。このような流れでは非圧縮性ニュートン流体の運動方程式であるナビエ・ストークス方程式を解析的に解くことができ、この流れは数少ない厳密解のうち最も有名でかつ重要な流れである^[2]。

特にハーゲン・ポアズイユの法則（英語: Hagen-Poiseuille law）またはハーゲン・ポアズイユの式（英語: Hagen–Poiseuille equation）と言った場合には、このような流れにおける（体積）流量に関する公式のことを指す^[3]。また、「ハーゲン」を省略してポアズイユ流れとも呼ばれるが、概要で説明されるようにこの呼び方は正当な評価とは言えない。

概要

粘性流体が管径が一定の円管を層流で流れる場合、その流速分布は、厳密に

${\displaystyle u(r)={\frac {gI_{e}}{4\nu }}\left(a^{2}-r^{2}\right)}$

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前述した流速分布式を断面で積分することにより、以下の（体積）流量Q に関するハーゲン・ポアズイユの式が得られる。

${\displaystyle Q=\int _{0}^{a}u(r)\cdot 2\pi rdr={\frac {\pi gI_{e}}{8\nu }}a^{4}}$

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この結果を、ダルシー・ワイスバッハの式：

${\displaystyle I_{e}=f\cdot {\frac {1}{2a}}\cdot {\frac {\bar {u}}{2g}}}$

${\displaystyle {\bar {u}}={\frac {Q}{\pi a^{2}}}}$ ：平均流速

に代入することで、摩擦損失係数f とレイノルズ数：

${\displaystyle Re={\frac {{\bar {u}}\cdot 2a}{\nu }}}$

の関係が次式で与えられる。

${\displaystyle f={\frac {64}{Re}}}$

脚注

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注釈

1. ^ 管径が一定であるため、流下方向に速度水頭一定となり、ゆえに両者は等しくなる^[1]。
2. ^ 管長L での圧力損失Δp を用いると、

   ${\displaystyle I_{e}={\frac {\Delta p}{\rho gL}}}$

   である（ただしρは密度）。

出典

1. ^ ^{a b c} 禰津・冨永『水理学』、p.123。
2. ^ 禰津・冨永『水理学』、p.123。
3. ^ 日下部・檀・湯城『水理学』、p.81。
4. ^ ^{a b c d} 禰津・冨永『水理学』、p.124。

参考文献

• 禰津家久、冨永晃宏『水理学』朝倉書店、2006年。ISBN 4-254-26139-X。 
• 日下部重幸、檀和幸、湯城豊勝『水理学』コロナ社、2003年。ISBN 4-339-05507-7。 

関連項目

• オイラー方程式 (流体力学) - 粘性を仮定しないこの方程式からはハーゲン・ポアズイユ流れは誘導できない
• ナビエ・ストークス方程式 - ハーゲン・ポアズイユ流れはこの式から厳密に誘導される

外部リンク

• 『ポアズイユの流れ』 - コトバンク