ガウスの方法とは? わかりやすく解説

ガウスの方法

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/06/18 16:03 UTC 版)

天体力学」の記事における「ガウスの方法」の解説

カール・フリードリヒ・ガウスによる方法摂動関数ではなく天体に働く力を陽に扱うものであり、非保存力を扱うことができる。この場合運動方程式d 2 r d t 2 = − μ r | r | 3 + F ( t , r , r ˙ ) {\displaystyle {\frac {d^{2}\mathbf {r} }{dt^{2}}}=-\mu {\frac {\mathbf {r} }{|\mathbf {r} |^{3}}}+\mathbf {F} (t,\mathbf {r} ,{\dot {\mathbf {r} }})} と書くとき、 I = I ( r , r ˙ ) {\displaystyle I=I(\mathbf {r} ,{\dot {\mathbf {r} }})} を軌道要素として摂動方程式d I d t = ∂ I ∂ r ˙ ⋅ F {\displaystyle {\frac {dI}{dt}}={\frac {\partial I}{\partial {\dot {\mathbf {r} }}}}\cdot \mathbf {F} } により与えられる摂動 F {\displaystyle \mathbf {F} } の成分としては以下の2通り与え方がある。 動径成分 R ′ {\displaystyle R'} 、軌道面内の R ′ {\displaystyle R'} の法線成分 S ′ {\displaystyle S'} 、軌道面法線成分 W ′ {\displaystyle W'} 。 軌道の接成分 T ′ {\displaystyle T'} 、軌道面内の T ′ {\displaystyle T'} の法線成分 N ′ {\displaystyle N'} 、軌道面法線成分 W ′ {\displaystyle W'} 。 前者立場では、軌道要素 { a , e , i , Ω , ω , t 0 } {\displaystyle \{a,e,i,\Omega ,\omega ,t_{0}\}} に関するガウス摂動方程式次により与えられる。ここに p {\displaystyle p} は半直弦である。 d a d t = p μ 2 a 1 − e 2 { e sinf R ′ + p r S ′ } {\displaystyle {\frac {da}{dt}}={\sqrt {\frac {p}{\mu }}}{\frac {2a}{1-e^{2}}}\left\{e\sin fR'+{\frac {p}{r}}S'\right\}} d e d t = p μ { sinf R ′ + ( cos ⁡ f + cos ⁡ E ) S ′ } {\displaystyle {\frac {de}{dt}}={\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left\{\sin fR'+(\cos f+\cos E)S'\right\}} d i d t = r cos ⁡ ( f + ω ) n a 2 1e 2 W ′ {\displaystyle {\frac {di}{dt}}={\frac {r\cos(f+\omega )}{na^{2}{\sqrt {1-e^{2}}}}}W'} d Ω d t = r sin ⁡ ( f + ω ) n a 2 1e 2 sini W ′ {\displaystyle {\frac {d\Omega }{dt}}={\frac {r\sin(f+\omega )}{na^{2}{\sqrt {1-e^{2}}}\sin i}}W'} d ω d t = 1 e p μ { − cosf R ′ + ( 1 + r p ) sinf S ′ } − cosi d Ω d t {\displaystyle {\frac {d\omega }{dt}}={\frac {1}{e}}{\sqrt {\frac {p}{\mu }}}\left\{-\cos fR'+\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin fS'\right\}-\cos i{\frac {d\Omega }{dt}}} d t 0 d t = − 1 − e 2 n 2 a e { ( cos ⁡ f − 2 e r p ) R ′ − ( 1 + r p ) sinf S ′ } − 3 2 a ( t − t 0 ) d a d t {\displaystyle {\frac {dt_{0}}{dt}}=-{\frac {1-e^{2}}{n^{2}ae}}\left\{\left(\cos f-2e{\frac {r}{p}}\right)R'-\left(1+{\frac {r}{p}}\right)\sin fS'\right\}-{\frac {3}{2a}}(t-t_{0}){\frac {da}{dt}}}

※この「ガウスの方法」の解説は、「天体力学」の解説の一部です。
「ガウスの方法」を含む「天体力学」の記事については、「天体力学」の概要を参照ください。

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