非線形実効位相シフトとは? わかりやすく解説

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非線形実効位相シフト

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2016/10/14 15:24 UTC 版)

ジル・トルノアのエタロン」の記事における「非線形実効位相シフト」の解説

r1 を実数とする。 すると、δ にかかわらず |r| = 1 が成り立つ。このことは全ての入射エネルギー反射され、その強度波長によらず一様であることを示す。しかし、多重反射により位相シフト Φ は非線形となる。 この効果を示すため、r1 は実数で、最初の面における強度反射率 R を用いて r1=√R のように表わせるものとする実効位相シフト Φ を次のように定義するr = e i Φ {\displaystyle r=e^{i\Phi }} tan ⁡ ( Φ 2 ) = − 1 + R 1 − R tan ⁡ ( δ 2 ) {\displaystyle \tan \left({\frac {\Phi }{2}}\right)=-{\frac {1+{\sqrt {R}}}{1-{\sqrt {R}}}}\tan \left({\frac {\delta }{2}}\right)} R = 0 のとき、最初の面では反射起こらず位相シフト光路長往復分となり (Φ = δ)、線形応答を示す。しかし、R を増やしていけば非線形位相シフト Φ は δ に対して右の図のような非線形階段応答示しはじめる。ジル・トルノアのエタロンレーザーパルス圧縮英語版)や非線形マイケルソン干渉計などに応用されている。 ジル・トルノアのエタロンはファブリ・ペローのエタロンに深く関連している。

※この「非線形実効位相シフト」の解説は、「ジル・トルノアのエタロン」の解説の一部です。
「非線形実効位相シフト」を含む「ジル・トルノアのエタロン」の記事については、「ジル・トルノアのエタロン」の概要を参照ください。

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