水素スペクトル系列
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水素原子の発光スペクトルは、リュードベリの式によって与えられる波長によって、いくつかのスペクトル系列に分けられる。観測されるスペクトル線は原子のエネルギー準位間の電子遷移により生じる。スペクトル系列は、天文学において水素の存在の観測と赤方偏移の計算のため重要である。分光法の発展によって多くの系列が発見されている。
物理学
物理学において、原子のスペクトル線は、それぞれ電子のエネルギー準位間の遷移に伴う吸光・発光により説明される。水素のスペクトル線を説明できる最も古くシンプルなモデルは、ニールス・ボーアによって考案されたボーアの原子模型である。電子が高いエネルギー状態から低いエネルギー状態へ遷移する場合、特定の波長を持つフォトンが放出され、低いエネルギー状態から高いエネルギー状態への遷移の場合、同じ波長を持つフォトンが吸収される。
スペクトル線は後述するように n の値によって複数の系列にグループ分けされる。スペクトル線は系列の最大波長/最低周波数から、ギリシャ文字を用いて命名されていく。例えば、2 → 1のスペクトル線は「ライマン-アルファ(Ly-α)」、7 → 3 のスペクトル線は「パッシェン-デルタ」(Pa-δ)である。21 cm のスペクトル線など、いくつかの水素のスペクトル線はこれらの系列に含まれない。これらは超微細遷移などの遷移に相当する[1]。微細構造が区別できる場合、1本のスペクトル線は相対論的な補正によって2つ以上の細い線として現れる[2]。スペクトル系列は、実験系では純粋な水素からのみ観測できる。多くのスペクトル線は通常見えにくく、ヘリウムや窒素などの他の元素による余分なスペクトル線により隠れてしまうことが多い[要出典]。地球の大気は多くの赤外光と紫外光を吸収するので、地表で行う太陽光の観測においては可視光領域以外のスペクトル線は通常見られない[要出典]。
リュードベリの式
ボーアモデルにおける準位間のエネルギー差、つまり放出/吸収されるフォトンの波長は、リュードベリの公式によって与えられる[3]。
-
すべての波長は有効数字3桁まで与える。
ライマン系列 (n′ = 1)
詳細は「ライマン系列」を参照1906-1914年にスペクトル線を発見したセオドア・ライマンにちなんで命名された。ライマン系列のすべての波長は紫外光領域に含まれる[5][6]。
パッシェン系列 (n′ = 3)
1908年に最初に観測したドイツの物理学者フリードリッヒ・パッシェンにちなんで命名された。パッシェン系列のスペクトル線は全て赤外光である[8]。
λ (nm) 4 1870 5 1280 6 1090 7 1020 8 954 820
ブラケット系列 (n′ = 4)
1922年に最初にスペクトル線を観測したアメリカの物理学者フレデリック・サムナー・ブラケットにちなんで命名された[9]。
λ (nm) 5 4050 6 2630 7 2170 8 1940 9 1820 1460
プント系列 (n′ = 5)
1924年にオーガスト・ハーマン・プントによって実験的に発見された[10]。
λ (nm) 6 7460 7 4650 8 3740 9 3300 10 3040 2280
ハンフリーズ系列 (n′ = 6)
アメリカの物理学者カーティス・ハンフリーズによって発見された[11]。
λ (nm) 7 12400 8 7500 9 5910 10 5130 11 4670 3280
その他の系列 (n′ > 6)
その他の系列は名前がつけられていないが、リュードベリの式によって同様にして決定される。波長が増加するにつれ、系列内の間隔も広がっていく。スペクトル線も次第に弱くなる。
関連項目
参考文献
- ^ “The Hydrogen 21-cm Line”, en:Hyperphysics (en:Georgia State University), (2004-10-30) 2009年3月18日閲覧。
- ^ Liboff, Richard L. (2002), Introductory Quantum Mechanics, Addison-Wesley, ISBN 0-8053-8714-5
- ^ Bohr, Niels (1985), “Rydberg's discovery of the spectral laws”, in Kalckar, J., N. Bohr: Collected Works, 10, Amsterdam: North-Holland Publ., pp. 373–9
- ^ “Rydberg constant”. 2014 CODATA recommended values. NIST. 2016年9月27日閲覧。
- ^ Lyman, Theodore (1906), “The Spectrum of Hydrogen in the Region of Extremely Short Wave-Length”, Memoirs of the American Academy of Arts and Sciences, New Series 13 (3): 125–146, ISSN 0096-6134, JSTOR 25058084
- ^ Lyman, Theodore (1914), “An Extension of the Spectrum in the Extreme Ultra-Violet”, Nature 93: 241, Bibcode: 1914Natur..93..241L, doi:10.1038/093241a0
- ^ Balmer, J. J. (1885), “Notiz uber die Spectrallinien des Wasserstoffs”, Annalen der Physik 261 (5): 80–87, Bibcode: 1885AnP...261...80B, doi:10.1002/andp.18852610506
- ^ Paschen, Friedrich (1908), “Zur Kenntnis ultraroter Linienspektra. I. (Normalwellenlängen bis 27000 Å.-E.)”, Annalen der Physik 332 (13): 537–570, Bibcode: 1908AnP...332..537P, doi:10.1002/andp.19083321303
- ^ Brackett, Frederick Sumner (1922), “Visible and infra-red radiation of hydrogen”, Astrophysical Journal 56: 154, Bibcode: 1922ApJ....56..154B, doi:10.1086/142697
- ^ Pfund, A. H. (1924), “The emission of nitrogen and hydrogen in infrared”, J. Opt. Soc. Am. 9 (3): 193–196, doi:10.1364/JOSA.9.000193
- ^ Humphreys, C.J. (1953), “Humphreys Series”, J. Research Natl. Bur. Standards 50
外部リンク
ハンフリーズ系列 (n′ = 6)
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「水素スペクトル系列」の記事における「ハンフリーズ系列 (n′ = 6)」の解説
アメリカの物理学者カーティス・ハンフリーズによって発見された。 n {\displaystyle n} λ (nm)7 12400 8 7500 9 5910 10 5130 11 4670 ∞ {\displaystyle \infty } 3280
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