希薄気体とDSMC法
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2020/12/25 16:59 UTC 版)
「Direct simulation Monte Carlo法」の記事における「希薄気体とDSMC法」の解説
DSMC法では希薄気体を扱うが、ここで想定する気体分子の平均自由行程は代表長さスケールと同じオーダーか、またはそれ以上である。これは、クヌーセン数 K n {\displaystyle Kn} に対して K n ≥ 1 {\displaystyle Kn\geq 1} であることに相当する。 超音速や極超音速の流れでは、希薄度はクヌーセン数とマッハ数 M a {\displaystyle Ma} の積 ( K n M a {\displaystyle Kn\,Ma} ) 、もしくはTsienのパラメーター ( M a 2 / R e {\displaystyle Ma^{2}/Re} ) によって特徴付けられる。ここで、 R e {\displaystyle Re} はレイノルズ数である。 これらの希薄流れでは、ナビエ・ストークス方程式は不正確になる場合があり、一般的にはボルツマン方程式で記述される。DSMC法は、シミュレーション粒子を用いて、ボルツマン方程式に従う流れをモデル化する。DSMC法を連続流領域 ( K n < 1 {\displaystyle Kn<1} ) まで拡張したモデルもあり、ナビエ・ストークス方程式の解との比較も可能である。
※この「希薄気体とDSMC法」の解説は、「Direct simulation Monte Carlo法」の解説の一部です。
「希薄気体とDSMC法」を含む「Direct simulation Monte Carlo法」の記事については、「Direct simulation Monte Carlo法」の概要を参照ください。
- 希薄気体とDSMC法のページへのリンク
