他の準粒子への拡張
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/10/20 07:21 UTC 版)
フォノン（量子化された音波）の代わりに他のボース粒子である準粒子（例えば強磁性のマグノン（量子化されたスピン波））についてもデバイ模型を適用すると、容易に類似した結果を導くことができる。この場合、低周波数の準粒子は分散関係が異なる。（例えばフォノンのE(ν) ∝ k（但しk = 2π / λ）の代わりにマグノンでは E(ν) ∝ k2 となる。）また、総和則（例えば ∫ g ( ν ) d ν ≡ N ) {\displaystyle \int g(\nu ){\rm {d}}\nu \equiv N)} ）も異なる。結果として、強磁性では熱容量へのマグノンの寄与（ Δ C V | m a g n o n ∝ T 3 / 2 {\displaystyle \Delta C_{\,{\rm {V|\,magnon}}}\,\propto T^{3/2}} ）を求めることができる。この寄与は十分に低温ではフォノンの寄与( Δ C V | p h o n o n ∝ T 3 {\displaystyle \Delta C_{\,{\rm {V|\,phonon}}}\propto T^{3}} )よりも支配的になる。一方金属では、低温での熱容量への主な寄与は電子による ∝ T の項である。電子はフェルミ粒子であるため、その比熱はアーノルド・ゾンマーフェルトに遡る別の手法によって計算しなければならない。
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