強圧的な作用素と形式とは? わかりやすく解説

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強圧的な作用素と形式

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2016/06/02 15:21 UTC 版)

強圧的函数」の記事における「強圧的な作用素と形式」の解説

H {\displaystyle H} を実ヒルベルト空間とするとき、自己共役作用素 A : H → H {\displaystyle A:H\to H} が強圧的coercive)であるとは、ある定数 c > 0 {\displaystyle c>0} が存在してA x , x ⟩ ≥ c ‖ x ‖ 2 {\displaystyle \langle Ax,x\rangle \geq c\|x\|^{2}} が H {\displaystyle H} 内のすべての x {\displaystyle x} に対して成り立つことをいう。 双線型形式 a : H × H → R {\displaystyle a:H\times H\to \mathbb {R} } が強圧的であるとは、ある定数 c > 0 {\displaystyle c>0} が存在して a ( x , x ) ≥ c ‖ x ‖ 2 {\displaystyle a(x,x)\geq c\|x\|^{2}} が H {\displaystyle H} 内のすべての x {\displaystyle x} に対して成り立つことをいう。 リースの表現定理より、任意の対称( H {\displaystyle H} 内のすべての x , y {\displaystyle x,y} に対して a ( x , y ) = a ( y , x ) {\displaystyle a(x,y)=a(y,x)} )、連続( H {\displaystyle H} 内のすべての x , y {\displaystyle x,y} とある定数 k > 0 {\displaystyle k>0} に対して | a ( x , y ) | ≤ k ‖ x ‖ ‖ y ‖ {\displaystyle |a(x,y)|\leq k\|x\|\,\|y\|} )かつ強圧的な双線型形式 a {\displaystyle a} は、ある自己共役作用素 A : H → H {\displaystyle A:H\to H} に対して次の表現を持つことが従う: a ( x , y ) = ⟨ A x , y ⟩ . {\displaystyle a(x,y)=\langle Ax,y\rangle .} この作用素 A {\displaystyle A} は強圧的作用素であることが分かる。また逆に強圧的な自己共役作用素 A {\displaystyle A} が与えられたとき、上式で定義される双線型形式 a {\displaystyle a} は強圧的である。 任意の自己共役作用素 A : H → H {\displaystyle A:H\to H} が強圧的作用素であるための必要十分条件は、それが(ドット積をより一般内積置き換える必要があるが、ベクトル場強圧の意味において)強圧的な写像であることである。ベクトル場作用素および双線型形式対す強圧性の定義は、密接に関連しており、互いに矛盾しないのである

※この「強圧的な作用素と形式」の解説は、「強圧的函数」の解説の一部です。
「強圧的な作用素と形式」を含む「強圧的函数」の記事については、「強圧的函数」の概要を参照ください。

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