古典論での扱いとは? わかりやすく解説

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古典論での扱い

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2009/09/07 16:00 UTC 版)

ランダウ反磁性」の記事における「古典論での扱い」の解説

古典論ではランダウ反磁性生じないことは以下のように説明できる自由電子気体磁場Bがかかると、それぞれの電子にはローレンツ力 がかかるが、磁場ローレンツ力による仕事は であり、磁場仕事をしない。ここでを用いた。 よって電子のエネルギー磁場によって変化せず、E,N,Tにのみ依存する分布関数変化しない。 よって古典論では誘導電流反磁性生じないまた、円運動する粒子イメージから考えると以下のようになる磁場垂直な面を考えると、面内での複数電子円運動ストークスの定理のように磁場垂直な面内で互いに打ち消しあい、最も外側円運動だけが残る。更にその外側においても、金属の表面衝突してしまう電子円運動をすることができず、逆回転運動残り円運動打ち消される。よって円運動による磁場は残らず、反磁性生じない

※この「古典論での扱い」の解説は、「ランダウ反磁性」の解説の一部です。
「古典論での扱い」を含む「ランダウ反磁性」の記事については、「ランダウ反磁性」の概要を参照ください。

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Weblio辞書に掲載されている「ウィキペディア小見出し辞書」の記事は、Wikipediaのランダウ反磁性 (改訂履歴)の記事を複製、再配布したものにあたり、GNU Free Documentation Licenseというライセンスの下で提供されています。

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