原子による散乱とは? わかりやすく解説

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原子による散乱

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2019/01/02 21:24 UTC 版)

運動学的回折理論」の記事における「原子による散乱」の解説

詳細は「散乱理論」を参照 1つ原子による電子弾性散乱では、相互作用ポテンシャルを V(r) とすると、散乱波の波動関数次のように表される。 ψ ( r ) = e i k z + f ( θ , ϕ ) e i k ⋅ r | r | {\displaystyle \psi (\mathbf {r} )=e^{ikz}+f(\theta ,\phi ){\frac {e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }}{|\mathbf {r} |}}} ここで f(θ, φ) は原子による散乱振幅で、原子散乱因子呼ばれる。たとえば原子による電子散乱では、原子散乱因子原子ポテンシャルフーリエ変換である。 f ( θ , ϕ ) = − m 2 π ℏ 2 ∫ V ( r ′ ) e i K ⋅ r ′ d r ′ {\displaystyle f(\theta ,\phi )=-{\frac {m}{2\pi \hbar ^{2}}}\int V(\mathbf {r} ')e^{i\mathbf {K} \cdot \mathbf {r} '}d\mathbf {r} '} ここで K は入射波と散乱波との差を表すベクトルであり、散乱ベクトル呼ばれる散乱強度散乱断面積)は原子散乱因子用いて次のように表される。 I ( θ , ϕ ) = | f ( θ , ϕ ) | 2 {\displaystyle I(\theta ,\phi )=|f(\theta ,\phi )|^{2}}

※この「原子による散乱」の解説は、「運動学的回折理論」の解説の一部です。
「原子による散乱」を含む「運動学的回折理論」の記事については、「運動学的回折理論」の概要を参照ください。

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