原子による散乱
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2019/01/02 21:24 UTC 版)
詳細は「散乱理論」を参照 1つの原子による電子の弾性散乱では、相互作用ポテンシャルを V(r) とすると、散乱波の波動関数は次のように表される。 ψ ( r ) = e i k z + f ( θ , ϕ ) e i k ⋅ r | r | {\displaystyle \psi (\mathbf {r} )=e^{ikz}+f(\theta ,\phi ){\frac {e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }}{|\mathbf {r} |}}} ここで f(θ, φ) は原子による散乱振幅で、原子散乱因子と呼ばれる。たとえば原子による電子散乱では、原子散乱因子は原子ポテンシャルのフーリエ変換である。 f ( θ , ϕ ) = − m 2 π ℏ 2 ∫ V ( r ′ ) e i K ⋅ r ′ d r ′ {\displaystyle f(\theta ,\phi )=-{\frac {m}{2\pi \hbar ^{2}}}\int V(\mathbf {r} ')e^{i\mathbf {K} \cdot \mathbf {r} '}d\mathbf {r} '} ここで K は入射波と散乱波との差を表すベクトルであり、散乱ベクトルと呼ばれる。散乱強度（散乱断面積）は原子散乱因子を用いて次のように表される。 I ( θ , ϕ ) = | f ( θ , ϕ ) | 2 {\displaystyle I(\theta ,\phi )=|f(\theta ,\phi )|^{2}}
※この「原子による散乱」の解説は、「運動学的回折理論」の解説の一部です。
「原子による散乱」を含む「運動学的回折理論」の記事については、「運動学的回折理論」の概要を参照ください。
- 原子による散乱のページへのリンク
