熱力学ポテンシャル
出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/10/12 20:54 UTC 版)
ルジャンドル変換
完全な熱力学関数には自然な独立変数[4]の組があり、同じ状態量であっても、変数が異なればそれは完全な熱力学関数とはならない。例えば内部エネルギー U は、エントロピー S に替えて温度 T を変数に持つときには完全な熱力学関数とはならない。系の平衡状態を指定する状態変数の組が (T, V, N, X) である場合は、ルジャンドル変換
によってヘルムホルツエネルギー F(T, V, N, X) が完全な熱力学関数となる。
エントロピーに対してもルジャンドル変換を考えることができて
などの完全な熱力学関数を導入することができる[9]。なお、この関数はヘルムホルツエネルギーと Ψ = −F/T の関係にある[10]。
表示 | 熱力学ポテンシャル | 記号と定義 | 自然な変数 | 全微分形 |
---|---|---|---|---|
エネルギー表示 | 内部エネルギー | U | (S, V, N) | dU = TdS − pdV + μdN |
エンタルピー | H = U + pV | (S, p, N) | dH = TdS + Vdp + μdN | |
ヘルムホルツエネルギー | F = U − TS | (T, V, N) | dF = − SdT − pdV + μdN | |
ギブズエネルギー | G = F + pV | (T, p, N) | dG = − SdT + Vdp + μdN | |
グランドポテンシャル | J = F − μN | (T, V, μ) | dJ = − SdT - pdV − Ndμ | |
エントロピー表示 | エントロピー | S | (U, V, N) | dS = (1/T)dU + (p/T)dV − (μ/T)dN |
マシュー関数 | Ψ = S − U/T = −F/T | (β, V, N)[9] | dΨ = −Udβ + (p/T)dV − (μ/T)dN | |
Planck関数 | Φ = Ψ − (p/T)V = −G/T | (β, p/T, N)[9] | dΦ = −Hdβ − (V/T)dp − (μ/T)dN | |
Kramers関数 | q = Ψ + αN = −J/T | (β, V, α)[9] | dq = − Udβ + (p/T)dV + Ndα |
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