運動量空間プロパゲーター
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2020/02/18 07:38 UTC 版)
「プロパゲーター」の記事における「運動量空間プロパゲーター」の解説
位置空間プロパゲーターのフーリエ変換は、運動量空間（英語版）の中のプロパゲーターと考えることができる。（運動量空間の中で考えると）位置空間のプロパゲーターを考えるよりも、非常に単純にすることができる。 運動量空間のプロパゲーターは、（上でみたように）積分路が適切な時にのみうまく理解することができるにもかかわらず、明白な項 ϵ {\displaystyle \epsilon } をもって書かれる。この ϵ {\displaystyle \epsilon } 項は、境界条件と因果律が協調していることを意味している。（以下にこのことを示す） 4元運動量 p {\displaystyle p} に対し、運動量空間内の因果律とファインマンプロパゲーターは、次のようになる。 G ~ r e t ( p ) = 1 ( p 0 + i ϵ ) 2 − p → 2 − m 2 {\displaystyle {\tilde {G}}_{\mathrm {ret} }(p)={\frac {1}{(p_{0}+i\epsilon )^{2}-{\vec {p}}^{2}-m^{2}}}} G ~ a d v ( p ) = 1 ( p 0 − i ϵ ) 2 − p → 2 − m 2 {\displaystyle {\tilde {G}}_{\mathrm {adv} }(p)={\frac {1}{(p_{0}-i\epsilon )^{2}-{\vec {p}}^{2}-m^{2}}}} G ~ F ( p ) = 1 p 2 − m 2 + i ϵ . {\displaystyle {\tilde {G}}_{F}(p)={\frac {1}{p^{2}-m^{2}+i\epsilon }}.} ファインマンダイアグラムの計算の目的には、普通は、これらに − i {\displaystyle -i} のファクタをかけてこれらを表すと便利である（記法の変更）。
※この「運動量空間プロパゲーター」の解説は、「プロパゲーター」の解説の一部です。
「運動量空間プロパゲーター」を含む「プロパゲーター」の記事については、「プロパゲーター」の概要を参照ください。
- 運動量空間プロパゲーターのページへのリンク
