行列式の変分とは? わかりやすく解説

行列式の変分

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2022/06/18 16:15 UTC 版)

アインシュタイン・ヒルベルト作用」の記事における「行列式の変分」の解説

ヤコビの公式英語版)(Jacobi's formula)と呼ばれる行列式微分規則は、次の式を導きだす。 δ g = δ det ( g μ ν ) = g g μ ν δ g μ ν {\displaystyle \,\!\delta g=\delta \det(g_{\mu \nu })=g\,g^{\mu \nu }\delta g_{\mu \nu }} そうでない場合は、 g μ ν {\displaystyle g_{\mu \nu }\!} が対角的になるよう座標変換してその後に主対角上の要素の積を変分する規則適用する。 このことを使うと、 δ − g = − 1 2 − g δ g = 1 2 − g ( g μ ν δ g μ ν ) = − 1 2 − g ( g μ ν δ g μ ν ) . {\displaystyle {\begin{aligned}\delta {\sqrt {-g}}&=-{\frac {1}{2{\sqrt {-g}}}}\delta g&={\frac {1}{2}}{\sqrt {-g}}(g^{\mu \nu }\delta g_{\mu \nu })&=-{\frac {1}{2}}{\sqrt {-g}}(g_{\mu \nu }\delta g^{\mu \nu })\,.\end{aligned}}} が得られる。この最後等式を示すことに、 g μ ν δ g μ ν = − g μ ν δ g μ ν {\displaystyle g_{\mu \nu }\delta g^{\mu \nu }=-g^{\mu \nu }\delta g_{\mu \nu }} を使用した。この式は、逆行列変分規則である δ g μ ν = − g μ α ( δ g α β ) g β ν . {\displaystyle \delta g^{\mu \nu }=-g^{\mu \alpha }(\delta g_{\alpha \beta })g^{\beta \nu }\,.} から得られるこのようにして 1 − g δ − g δ g μ ν = − 1 2 g μ ν . {\displaystyle {\frac {1}{\sqrt {-g}}}{\frac {\delta {\sqrt {-g}}}{\delta g^{\mu \nu }}}=-{\frac {1}{2}}g_{\mu \nu }.} を結論付けることができる。

※この「行列式の変分」の解説は、「アインシュタイン・ヒルベルト作用」の解説の一部です。
「行列式の変分」を含む「アインシュタイン・ヒルベルト作用」の記事については、「アインシュタイン・ヒルベルト作用」の概要を参照ください。

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