レーザー媒質の効率
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/10/17 10:11 UTC 版)
レーザー媒質の効率は次のように定義できる。 E = I s G I p A {\displaystyle ~E={\frac {I_{\rm {s}}G}{I_{\rm {p}}A}}~} このモデルの中では、 効率は次のように書くこともできる。 E = ω s ω p 1 − V / p 1 + U / s {\displaystyle ~E={\frac {\omega _{\rm {s}}}{\omega _{\rm {p}}}}{\frac {1-V/p}{1+U/s}}~} 効率的な運用のためには、ポンプ光と信号光が飽和強度を超える必要がある。 p V ≫ 1 {\displaystyle ~{\frac {p}{V}}\gg 1~} , s U ≫ 1 {\displaystyle ~{\frac {s}{U}}\gg 1~} 上述の推定は媒質が均一な信号光とポンプ光により満たされている場合に有効である。ある領域ではポンプ光が強いものの信号光への変換が対向する光との干渉の節のために効率良く行えないために起こる現象、空間的ホールバーニングにより効率が下がることもある。
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