スター作用素のインデックス記法とは? わかりやすく解説

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スター作用素のインデックス記法

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2021/12/12 02:33 UTC 版)

ホッジ双対」の記事における「スター作用素のインデックス記法」の解説

インデックス記法を使うと、ホッジ双対は、n-次元完全反対称レヴィ・チヴィタテンソル(Levi-Civita tensor)と k-形式添字縮約により得られる。これはレヴィ・チヴィタの記号から|det g|1/2 だけずれている。ここでg を内積計量テンソル)とした。ここで行列式は、たとえばローレンツ多様体接空間のようにg が正定値ない場合もあるので絶対値をとる必要があるこのように、 ( ⋆ η ) i 1 , i 2 , … , i n − k = 1 ( k ) ! η j 1 , … , j k | det g | ϵ j 1 , … , j k , i 1 , … , i n − k {\displaystyle (\star \eta )_{i_{1},i_{2},\ldots ,i_{n-k}}={\frac {1}{(k)!}}\eta ^{j_{1},\ldots ,j_{k}}\,{\sqrt {|\det g|}}\,\epsilon _{j_{1},\ldots ,j_{k},i_{1},\ldots ,i_{n-k}}} と書く。ここに η は k の任意の反対称テンソルである。レヴィ・チヴィタテンソル同じ内積 g を使いレヴィ・チヴィタテンソルの定義と同様にインデックス上げたり下げたりする(英語版)(indices are raised and lowered)。任意のテンソル同じよう表示できるが、結果反対象である。これはテンソル対象成分が完全反対称レヴィ・チヴィタ記号との縮約により消去されるからである。

※この「スター作用素のインデックス記法」の解説は、「ホッジ双対」の解説の一部です。
「スター作用素のインデックス記法」を含む「ホッジ双対」の記事については、「ホッジ双対」の概要を参照ください。

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