加熱量、仕事、熱効率
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/05/10 06:27 UTC 版)
「ランキンサイクル」の記事における「加熱量、仕事、熱効率」の解説
各装置での加熱量および仕事量は下記となる。 ボイラの加熱量： q B = h 3 − h 2 {\displaystyle q_{\mathrm {B} }=h_{3}-h_{2}} タービンの仕事： w T = h 3 − h 4 {\displaystyle w_{\mathrm {T} }=h_{3}-h_{4}} 復水器の放熱量： q C = h 4 − h 1 {\displaystyle q_{\mathrm {C} }=h_{4}-h_{1}} ポンプ所要仕事： w P = h 2 − h 1 {\displaystyle w_{\mathrm {P} }=h_{2}-h_{1}} ボイラ等で圧力損失が無視できない場合、またはタービンで等エントロピー膨張とならなかった場合でも、これらの式は、各装置出入口の実際の比エンタルピーを用いれば、そのまま用いることができる。 このサイクルの熱効率は η = w T − w P q B = ( h 3 − h 4 ) − ( h 2 − h 1 ) h 3 − h 2 {\displaystyle \eta ={\frac {w_{\mathrm {T} }-w_{\mathrm {P} }}{q_{\mathrm {B} }}}={\frac {(h_{3}-h_{4})-(h_{2}-h_{1})}{h_{3}-h_{2}}}} または η = q B − q C q B = ( h 3 − h 2 ) − ( h 4 − h 1 ) h 3 − h 2 {\displaystyle \eta ={\frac {q_{\mathrm {B} }-q_{\mathrm {C} }}{q_{\mathrm {B} }}}={\frac {(h_{3}-h_{2})-(h_{4}-h_{1})}{h_{3}-h_{2}}}} と表される。 実用上、 w P ≪ w T {\displaystyle w_{\mathrm {P} }\ll w_{\mathrm {T} }} であるので、 h 2 ≃ h 1 {\displaystyle h_{2}\simeq h_{1}} と置き換えると、ランキンサイクルの熱効率は次式で与えられる。 η ≃ h 3 − h 4 h 3 − h 1 {\displaystyle \eta \simeq {\frac {h_{3}-h_{4}}{h_{3}-h_{1}}}}
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