p-形式電磁気学とは? わかりやすく解説

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p-形式電磁気学

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2018/12/25 08:13 UTC 版)

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理論物理学では、p-形式電磁気学(p-form electrodynamics)は、電磁気学のマックスウェルの理論の一般化である。

通常の(1-形式の)可換な電磁気学

1-形式 Aゲージ対称性

を持っている。ここに α は任意の固定された 0-形式で、d は外微分密度英語版(density) 1 を持ち、連続の方程式

を満たすゲージ不変であるベクトルカレント英語版(vector current)を J とする。ここの * はホッジ双対である。

代わりに、J を (d − 1)-閉形式とする。

F は外微分 として定義されるゲージ不変2-形式である。

A は運動方程式

を満たす(この方程式は明らかに連続の方程式を意味している)。

これは下記の作用から導くことができる。

ここに M は時空多様体である。

可換な p-形式電磁気学

p-形式 B がありゲージ対称性

を持っている。ここに α は任意の固定された (p-1)-形式であり、d は外微分であり、ゲージ不変なp-ベクトル英語版(p-vector) J密度英語版(density) 1 を持ち、連続の方程式

を満たす。ここに * はホッジ双対である。

代わりに、J を (d-p)-閉形式とする。

C は外微分 として定義されたゲージ不変な (p+1)-形式である。

B は運動方程式

を満たす(この方程式は明らかに連続の方程式を意味する)。

これは作用

から従う。ここに M は時空多様体である。

他の符号の規約もある。

カルブ・ラモン場(Kalb-Ramond field)は、p = 2 の弦理論での例である。電荷のソースがD-ブレーンであるラモン・ラモン場英語版(Ramond-Ramond field)は、すべての p の値に対する例であり、11次元の超重力理論M-理論の中では、3-形式の電磁気学である。

非可換の一般化

まさに、電磁気学の非可換一般化としてヤン・ミルズ理論を導いたように、p-形式電磁気学の非可換一般化も得られる。典型的にはジャーブ英語版(gerbe)を使うことが求められる。

参考文献




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