導体中の電磁場とは? わかりやすく解説

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導体中の電磁場

出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2018/07/20 14:59 UTC 版)

電信方程式」の記事における「導体中の電磁場」の解説

電気伝導率σ、誘電率ε、透磁率μの導体中において、電場E(x,t )と磁場H(x,t )は、次の形の電信方程式満たす。 μ ε ∂ 2 E ∂ t 2 − ∇ 2 E + μ σ ∂ E ∂ t = 0 {\displaystyle \mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}\mathbf {E} +\mu \sigma {\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}=0} μ ε ∂ 2 H ∂ t 2 − ∇ 2 H + μ σ ∂ H ∂ t = 0 {\displaystyle \mu \varepsilon {\frac {\partial ^{2}\mathbf {H} }{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}\mathbf {H} +\mu \sigma {\frac {\partial \mathbf {H} }{\partial t}}=0}

※この「導体中の電磁場」の解説は、「電信方程式」の解説の一部です。
「導体中の電磁場」を含む「電信方程式」の記事については、「電信方程式」の概要を参照ください。

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Weblio辞書に掲載されている「ウィキペディア小見出し辞書」の記事は、Wikipediaの電信方程式 (改訂履歴)の記事を複製、再配布したものにあたり、GNU Free Documentation Licenseというライセンスの下で提供されています。

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