特殊相対性理論における力学
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2022/08/09 06:08 UTC 版)
「特殊相対性理論」の記事における「特殊相対性理論における力学」の解説
ニュートン力学では、3次元空間のガリレイ変換に対して不変になるように理論が構築されている。それに対し特殊相対性理論では、4次元時空間のローレンツ変換に対して不変になるように理論を構築する必要があるので、ニュートン力学の概念をそのまま用いることはできない。本節では、ニュートン力学の諸概念を「4次元化」し、それがローレンツ変換(と平行移動)に対して不変になることを示すことで特殊相対性理論における力学を構築する。 以下、記法を簡単にするため、4元ベクトルの成分を ( x 0 , x 1 , x 2 , x 3 ) := ( c t , x , y , z ) {\displaystyle (x^{0},x^{1},x^{2},x^{3}):=(ct,x,y,z)} などと書くことにする。
※この「特殊相対性理論における力学」の解説は、「特殊相対性理論」の解説の一部です。
「特殊相対性理論における力学」を含む「特殊相対性理論」の記事については、「特殊相対性理論」の概要を参照ください。
ウィキペディア小見出し辞書の「特殊相対性理論における力学」の項目はプログラムで機械的に意味や本文を生成しているため、不適切な項目が含まれていることもあります。ご了承くださいませ。
お問い合わせ。
- 特殊相対性理論における力学のページへのリンク
