特殊相対性理論での角運動量
出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2021/08/05 08:14 UTC 版)
「角運動量」の記事における「特殊相対性理論での角運動量」の解説
特殊相対性理論においては二階テンソル L μ ν {\displaystyle L^{\mu \nu }} として定義される。 L μ ν = 2 ! x [ μ p ν ] → [ 0 L z − L y c N x − L z 0 L x c N y L y − L x 0 c N z − c N x − c N z − c N y 0 ] {\displaystyle L^{\mu \nu }=2!x^{[\mu }p^{\nu ]}\rightarrow {\begin{bmatrix}0&L^{z}&-L^{y}&cN^{x}\\-L^{z}&0&L^{x}&cN^{y}\\L^{y}&-L^{x}&0&cN^{z}\\-cN^{x}&-cN^{z}&-cN^{y}&0\\\end{bmatrix}}} ここで，四元位置 x μ {\displaystyle x^{\mu }} ，四元運動量 p μ {\displaystyle p^{\mu }} ，および質量モーメント N {\displaystyle {\boldsymbol {N}}} は次式で定義される。 ( x μ ) = ( x , y , z , c t ) , ( p μ ) = ( p x , p y , p z , E / c ) , N = m ( r − v t ) {\displaystyle {\begin{aligned}(x^{\mu })&=(x,~y,~z,~ct),\\(p^{\mu })&=(p_{x},~p_{y},~p_{z},~E/c),\\{\boldsymbol {N}}&=m({\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {v}}t)\end{aligned}}}
※この「特殊相対性理論での角運動量」の解説は、「角運動量」の解説の一部です。
「特殊相対性理論での角運動量」を含む「角運動量」の記事については、「角運動量」の概要を参照ください。
- 特殊相対性理論での角運動量のページへのリンク
