四端子測定法 四端子測定法の概要

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四端子測定法

出典: フリー百科事典『ウィキペディア（Wikipedia）』 (2022/10/09 10:15 UTC 版)

四端子法配線とその等価回路

概要

電気抵抗測定は室温環境では通常、テスター（マルチメータ）などを用いて、二端子を被測定物の両端に接続して測定される。 一方で、物性測定において電気抵抗を測るときは、極低温まで測定されることが多い。 このとき、測定用のケーブルが低温の被測定物に接続されており、このケーブルを伝わる熱の流入を抑える目的でケーブルの直径が細いものが用いられる。この場合、特に被測定物が超伝導体であれば、測定される電気抵抗が限りなく小さくなるため、金属のケーブル自身の電気抵抗や接触抵抗が無視できない値となる。

二端子測定法では測定誤差として含まれてしまう測定用の配線自体の抵抗、および試料との接続部の接触抵抗を、四端子測定法では回避することが出来る。

後述のように、より正確な測定をするためには高い内部インピーダンスが必要となる。 市販の低温測定機器においては 5×10¹²$\Omega$

四端子測定法において、キルヒホッフの法則で考慮される回路。ここで$R_{S}$は被測定物の電気抵抗、$R_{V}$は測定装置の内部インピーダンスであり、$r_{i}$、$R_{i}$はそれぞれ接触抵抗、配線自体の抵抗を表す。

キルヒホッフの電流の法則（図中青矢印）より、

${\displaystyle i=i_{S}+i_{V}={\textbf {I}}}$が得られる。

ここで、電源から流れる電流${\displaystyle i}$は、測定される電流値${\displaystyle I}$に等しく、これは被測定物へ流れる${\displaystyle i_{S}}$と電圧計へ流れる${\displaystyle i_{V}}$の和となる。 またキルヒホッフの電圧の法則（図中緑点破線）より

${\displaystyle R_{S}\cdot i_{S}=\left(r_{2}+R_{2}\right)\cdot i_{V}+R_{V}\cdot i_{V}+\left(r_{3}+R_{3}\right)\cdot i_{V}}$

および、

${\displaystyle R_{V}\cdot i_{V}={\textbf {V}}}$

を得る。ここで電圧計に流れる電流${\displaystyle i_{V}}$と電圧計の内部インピーダンス${\displaystyle R_{V}}$の積が測定される電圧${\displaystyle {\textbf {V}}}$となる。

測定される電圧・電流の比から電気抵抗を求めると

${\displaystyle {\frac {\textbf {V}}{\textbf {I}}}=R_{S}-\left(r_{2}+R_{2}+r_{3}+R_{3}+R_{S}\right)\cdot {\frac {i_{V}}{\textbf {I}}}}$

となる。第一項が求めたい被測定物の電気抵抗${\displaystyle R_{S}}$であるが、第二項（誤差項）の分だけ本来の値からずれることになる。 ここで、上述の式から第二項の全電流に対する電圧計へ流れる電流${\displaystyle i_{V}/{\textbf {I}}}$は下のように表すことが出来る。

${\displaystyle {\frac {i_{V}}{\textbf {I}}}={\frac {R_{S}}{r_{2}+R_{2}+r_{3}+R_{3}+R_{S}+R_{V}}}}$

ここで接触抵抗や配線の抵抗はせいぜい1${\displaystyle \Omega }$程度である。この式から被測定物の抵抗値${\displaystyle R_{S}}$に比較して十分に大きな内部インピーダンス${\displaystyle R_{V}}$をもつ電圧計を用いれば、測定誤差（誤差項の寄与）を小さくすることが出来る。 あるいは、試料の抵抗率が比較的大きな場合は、可能な限り小さな試料に整形・配線することで、形状からくる試料自体の抵抗値を下げるとよいことがわかる。

脚注

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