出典: フリー百科事典『ウィキペディア(Wikipedia)』 (2023/11/07 04:23 UTC 版)
力学的エネルギーの散逸
保存力でない力を非保存力という。非保存力が仕事をする場合、力学的エネルギーは保存しない。
具体的な非保存力の例は、
- 動摩擦力
![{\displaystyle -\mu {\hat {\boldsymbol {v}}}}](https://weblio.hs.llnwd.net/e7/img/dict/wkpja/https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2646e8c5670dc61aa89f4493771cfe55b0044cfa)
- 粘性抵抗力
![{\displaystyle -\gamma {\boldsymbol {v}}=-\gamma v{\hat {\boldsymbol {v}}}}](https://weblio.hs.llnwd.net/e7/img/dict/wkpja/https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bc00995ee44d55cca21ac3923f1e1d90699ba4ca)
- 慣性抵抗力
![{\displaystyle -\beta v{\boldsymbol {v}}=-\beta v^{2}{\hat {\boldsymbol {v}}}}](https://weblio.hs.llnwd.net/e7/img/dict/wkpja/https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/945b9e138b47e597dd9994e56c806d9b99dd2d82)
ただし、
、
である。
一般に非保存力fは
として、
![{\displaystyle {\boldsymbol {f}}=-f(v)\,{\hat {\boldsymbol {v}}}}](https://weblio.hs.llnwd.net/e7/img/dict/wkpja/https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e168d983d80f62d2766b041b80d4c19f976a16e2)
と表される。
- 運動方程式
![{\displaystyle m{\dot {\boldsymbol {v}}}=-\nabla U+{\boldsymbol {f}}}](https://weblio.hs.llnwd.net/e7/img/dict/wkpja/https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1a6855ae11fe9e00224711a5810db6909a64520c)
である。
この式の両辺に速度をかけると、
力学的エネルギーの時間変化率は、
である。非保存力が仕事をすると、力学的エネルギーは必ず減少する。
非保存力により力学的エネルギーが減少することを散逸という。